Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Металлургия -> Коротеев А.С. -> "Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт" -> 93

Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт - Коротеев А.С.

Коротеев А.С. Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт — М.: Машиностроение, 1993. — 296 c.
ISBN 5-217-01342-7
Скачать (прямая ссылка): plazmatorikonstrukciiharakteristi1993.djvu
Предыдущая << 1 .. 87 88 89 90 91 92 < 93 > 94 95 96 97 98 .. 99 >> Следующая


^1(П2) = 1 ~ Л'П|- (8.26)

Имеет смысл, однако, рассмотреть вопрос о допустимости одночленной степенной аппроксимации, имея в виду следующее. В плазмотронах диапазон изменения безразмерного определяющего параметра

относительно узок, поскольку его малые значения соответствуют низким термическим КПД, тогда как верхнее значение параметра П^

ограничивается двумя факторами: предельным значением, при котором еще обеспечивается режим устойчивого горения разряда, и минимальной магнитной индукцией, обеспечивающей потребную скорость перемещения разряда по электродам. В результате рабочий диапазон из-

—4 -6

менения параметра П^ составляет 10 ...10 .

Ответ на вопрос о возможности одночленной аппроксимации при таком диапазоне изменения параметра П^ может быть получен из анализа экспериментальных данных.
I с

1ямтт

Рис. 8.28. Обобщение экспериментальных данных по скорости движения

дугового разряда:

? — Q = var; х — / = var; О — В = var; А — G = var

На рис. 8.28 представлены результаты экспериментов, приведенные в табл. 8.2, в виде зависимости

*, ¦«* п2>-«Го' Dn ’

(8.27)

что соответствует размерной форме зависимости (8.23).

Оказывается, что такая зависимость может с достаточной степенью точности описать результаты экспериментов лишь в узком диапазоне изменения критерия П^, поскольку получаемые из выражения (8.27)

зависимости скорости вращения от различных параметров расходятся с истинными (особенно зависимости от плотности и магнитной индукции).

Анализ экспериментальных данных приводит к выводу, что это расхождение связано с неучетом влияния числа Рейнольдса на безразмерную скорость вращения. Этот вывод подтверждает рис. 8.29, где данные табл. 8.2 представлены в форме

279
Рис. 8.29. Обобщение экспериментальных данных по скорости движения дугового разряда с учетом влияния числа Рейнольдса: и — Q = var; х — / = var; О — В = var; А — G = var

1 g

V /V д О

А08/ I/ х Ф (PQVQl/H0)

(8.28)

Видно, что формула (8.28) позволяет правильно описать влияние отдельных параметров (силы тока, магнитной индукции, давления, условной скорости обдува разряда рабочим телом) на скорость вращения и значительно уменьшить отклонение экспериментальных данных от результата, полученного по аппроксимирующей формуле, которая в этом случае в безразмерном виде приводится к следующей:

,0,19

08

(8.29)

8.4.3. Анализ формулы (8.23) при нулевом расходе рабочего тела

При нулевом расходе рабочего тела аппроксимация одночленной формулой типа (8.28), естественно, неприемлема. В этом случае вид формулы может быть найден из соотношений (8.23), (8.24). При =

= 0 безразмерный параметр П^ = 0 и тогда выражение (8.24) принимает следующий вид:

280
С учетом значений показателей степени, определенных в предыдущем разделе,

v = А

д

if ’ \il/D).

(8.31)

Интересно сравнить значения скорости, полученные по формуле

(8.31), со значениями скорости движения разряда между параллельными шинами (формула (3.3)). Функция ^(//Ь) при 1/D ->

-> 0 (что соответствует случаю движения разряда между параллельными шинами) должна стремиться к единице и увеличиваться с ростом //D, поскольку при меньшем D при прочих равных условиях разряд набегает на среду с меньшей плотностью, что ведет к росту

скорости вращения v . Принимая (l/D) = 1, из формулы (8.31) д *

Видно, что зависимости скорости вращения разряда, даваемые формулами (3.3) и (8.32), близки. Существенно отличается только зависимость от силы тока.

При использовании формулы (8.31) для обобщения экспериментальных данных и расчета скорости движения дугового разряда в плазмотронах коаксиальной схемы при условии нулевого расхода (правда, такой режим представляет интерес скорее при исследовании рабочего процесса в плазмотронах, чем в задачах генерации низкотемпературной плазмы) следует иметь в виду, что правильный результат может быть получен лишь для плазмотронов с достаточно длинным трактом истечения высокотемпературного газа. Если это условие не соблюдается и зона горения разряда отстоит недалеко от среза сопла плазмотрона (менее 30... 40 см), то вследствие эжектирования атмосферного воздуха в зоне горения разряда создаются условия, фактически не эквивалентные условию

(8.32)
А

0,22

0,Z0

0,18

0/6



0,12

010

Рнс. 8.30. Зависимость

коэффициента А в формуле (8.32) от индукции магнитного поля (данные А.С. Шаболтаса)

0,085 Ц1 0,11

0,2 0,25 В, Тл

нулевого расхода рабочего тела, а эквивалентные вдуву в область

разряда некоторого количества воздуха, тем большего, чем больше скорость вращения разряда. Справедливость этого положения иллюстрируется рис. 8.30, на котором приведены результаты экспериментов А.С. Шаболтаса по исследованию скорости движения дугового разряда в коаксиальном плазмотроне при нулевом расходе
Предыдущая << 1 .. 87 88 89 90 91 92 < 93 > 94 95 96 97 98 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама