Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Металлургия -> Коротеев А.С. -> "Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт" -> 94

Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт - Коротеев А.С.

Коротеев А.С. Плазмотроны: конструкции, характеристики, расчёт — М.: Машиностроение, 1993. — 296 c.
ISBN 5-217-01342-7
Скачать (прямая ссылка): plazmatorikonstrukciiharakteristi1993.djvu
Предыдущая << 1 .. 88 89 90 91 92 93 < 94 > 95 96 97 98 .. 99 >> Следующая


рабочего тела. Из рис. 8.30 следует, что экспериментально получаемый коэффициент А в формуле (8.31) при нулевом расходе рабочего тела тем меньше, чем больше магнитная индукция, т.е.

скорость вращения как бы уменьшается с ростом магнитной индукции по сравнению с той, которая получалась бы при использовании формулы (8 31) с постоянным коэффициентом А. Это вполне понятно, если учесть, что при постоянном давлении скорость движения разряда сильно зависит от индукции магнитного поля, а следовательно, чем больше В, тем выше и эффект эжектирования атмосферного воздуха в зону горения разряда.

Следует заметить, что в плазмотронах большой мощности длина дуги относительно мала по сравнению с ее диаметром, и поэтому при переходе с одного режима на другой скорость движения дуги

изменяется также за счет различного влияния концевых эффектов. Относительная длина дуги для исследованных плазмотронов менялась в

пределах / = 0,1...0,3 (размерности здесь такие же, как на рис.

3.12). Как видно из рис. 3.12, в этом диапазоне I коэффициент v в

282
зависимости скорости от определяющих параметров непостоянен, что приводит к изменению коэффициента А в формуле (8.31),

Итак, скорость вращения дугового разряда в плазмотронах с магнитной стабилизацией разряда может быть определена из критериального уравнения

v

д

РЛI , р ПВЛ ^0,095 у

/В~= Л( 2 ) * <1 - A'xhf WD). (8.33)

0 “о

где А' - численный множитель. По крайней мере в диапазоне изменения

безразмерного параметра П2 - P^v V(IB ) = 10 ...10 допустима

аппроксимация формулы (8.33) одночленной степенной зависимостью

(8.29).

На основании экспериментов, выполненных на плазмотронах большой мощности с определением скорости вращения разряда, А = = 5,75-Ю-2.
Глава 9 СИСТЕМА ИЗМЕРЕНИЙ

Измерения на электродуговой установке можно разделить на стандартные и специальные.

К стандартным относятся измерения давления и расхода охлаждающей воды, газа на входе в плазмотрон, давления газа в разрядной камере, разности температур охлаждающей воды на входе и выходе системы охлаждения в целом или ее отдельных узлов, измерения электрических параметров (напряжения, тока, мощности).

Специальные измерения - это те, которые позволяют получить информацию о структуре дугового разряда и параметрах высокотемпературного потока, генерируемого плазмотроном. К специальным относятся измерения температуры в дуговом разряде, распределения температуры по сечению потока, напряжения в приэлектродных областях и по длине столба дуги, частоты вращения разряда или его приэлектродных участков и т.д.

Измерения электрических параметров на плазмотронах постоянного тока являются стандартными, не требующими особых методов или подходов, поэтому здесь они не рассматриваются.

Ниже излагается ряд методов измерения гидравлических параметров и температуры, которые имеют наиболее важное значение для плазмотронов.

9.1. ИЗМЕРЕНИЯ ГИДРАВЛИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ

Измерения давления, как правило, являются стандартными и производятся с помощью образцовых или технических манометров. При необходимости регистрации изменений давления во времени используются емкостные, индуктивные и тензометрические преобразователи давления с усилителями сигнала и регистрацией с помощью электронных или шлейфовых осциллографов.

284
Рис. 9.1. Профиль расходомерного

сопла

Секундные массовые расходы охлаждающей воды обычно измеряются с помощью электромагнитных турбинных расходомеров (ротаметре®).

Расход поступающего в плазмотрон газа измеряется с помощью дроссельных расходомеров. Расчетное соотношение имеет вид

G * pF^p^Ap .

Здесь и - коэффициент расхода, определяемый путем тарировки расходомера; F - площадь отверстия мерной дроссельной шайбы; Ар - перепад давлений до и после дроссельной шайбы; р - плотность газа перед шайбой. Перепад давлений Ар измеряется дифференциальным манометром или соответствующим преобразователем давления.

Наиболее удобным способом измерения расхода является применение для этой цели расходомерных сопел (рис. 9.1). Такое сопло состоит из дозвукового участка I и "сверхзвукового” участка II. Если отношение давлений Р,/Р2 таково, что в критическом сечении

реализуется скорость звука, то расход вычисляется по формуле (5.1), т.е. тарировки сопла не требуется, а расход просто пропорционален давлению р( (при постоянных значениях Г и ).

Если Pj/Pj Достаточно велико, то имеем обычное сверхзвуковое

сопло Лаваля; по мере уменьшения Р(/Р2 сверхзвуковой участок сопла

П начинает частично, а затем и полностью работать как сверхзвуковой диффузор. При правильном выборе геометрии этого диффузора звуковая скорость в критическом сечении сохраняется вплоть до P^/Pj « 0,85. Это обстоятельство играет важную роль для системы

подачи рабочего тела в плазмотрон, так как позволяет поддерживать постоянным расход при существенных колебаниях давления в плазмотроне.
Предыдущая << 1 .. 88 89 90 91 92 93 < 94 > 95 96 97 98 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама