Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Органическая химия -> Анюхин В.З. -> "Практикум по химии и технологии полупроводников" -> 5

Практикум по химии и технологии полупроводников - Анюхин В.З.

Анюхин В.З., Гончаров Е.Г., Кострюкова Е.П. Практикум по химии и технологии полупроводников — М.: Высшыя школа, 1978. — 191 c.
Скачать (прямая ссылка): praktikumpohim1978.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 < 5 > 6 7 8 9 10 11 .. 80 >> Следующая


Особое внимание следует уделить защите измерительных цепей от паразитных токов, возникающих как в различных регулирующих устройствах, так и в нагревательном элементе. Наводки от этих токов, наблюдаемые особенно при высоких температурах, сильно искажают запись и затрудняют анализ термограмм. Для устранения этих помех , используются различный приемы. Прежде всего измерительные цепи обязательно экранируются, а экран заземляется (но не зануляется). Это экранирование не исключает полностью всех наводок, поскольку сами термопары находятся в электромагнитном поле печи. Поэтому необходимо предпринять ряд дополнительных мер: заземление печи и блока, экранирование самих термопар (однако при этом увеличивается теплоотвод от спая термопары, что уменьшает точность определения температуры). Кроме того, хорошие результаты дает бифилярная намотка нагревательного элемента или питание печи через разделительный трансформатор. Наконец, эффективным средством борьбы с помехами является питание печи постоянным током.

Количественная термография. Метод ДТА может быть успешно применен для количественного определения теплот (и энтропий) фазовых переходов, в частности плавления, которые вместе с температурой плавления являются параметрами стабильности, необходимыми для термодинамического расчета диаграмм состояния. Площадь пика на дифференциальной кривой, соответствующего тепловому эффекту фазового перехода, зависит от ряда факторов: 1) теплового эффекта, определяемого природой вещества; 2) массы вещества и эталона, их теплопроводности, теплоемкости ит. п.; 3) внешних условий (скорость нагрева, положение спаев термопар, форма сосудов, степень измельчения вещества, степень набивки сосуда и др.). Если стандартизировать условия записи, т. е. исключить влияние 2-й и 3-й групп факторов, то площадь пика дифференциальной записи будет пропорциональна величине теплового эффекта: S = kQ, где S — площадь пика; Q — тепловой эффект; k — коэффициент пропорциональности.

Для исключения k запись термограмм необходимо производить дважды: исследуемого вещества и некоторого стандартного вещества с известным тепловым эффектом при фазовом переходе. Если обе записи проведены в одинаковых условиях, то можно считать, что

Sxc=kQxi

Sot ~ kQct

(1.1)

Ii Выбор стандартного вещества определяется следующими условиями: близостью физико-химической природы исследуемого и стандартного веществ и, как следствие этого, близостью температур и .энтальпий фазового перехода. Оценивать тепловые эффекты по соотношению площадей можно только при условии равенства температур фазовых переходов обоих веществ, так как площадь пика на дифференциальной кривой определяется не только тепловым эффектом, но и условиями теплопередачи (теплопроводностью и температуропроводностью образца). На практике пользуются пересчетным коэффициентом, учитывающим влияние разности температур а = 1 + • + 0,00058At.

Тогда соотношение (1.1) принимает вид

QctZQx = O(SctISx). (1.2а)

если Тст> Tx, или

QXIQcj = a (SjSct). " ' (1.26)

если Tx > Тст.

Для стандартизации условий наиболее целесообразно производить запись обеих термограмм на одном листе. Энтальпия плавления определяется из соотношения

Qiui = Atfnjt (m/M), (1.3)

где m — навеска вещества; M — молекулярный вес; AZ1Ziu, •— энтальпия фазового перехода; Qnn — экспериментально определенный тепловой эффект.

Тогда, подставляя (1.3) в (1.2, а) и (1.2, б), получим соответственно „

АН* = a A Hct -^sl- ¦ -^f- ¦ , если Tx > Т„. (1.46)

пл пл m м S * '

Hlx IVlci Oct

Зная энтальпию и температуру фазового- превращения, легко onpe-j делить энтропию этого процесса по формуле '

ASnjl= АЯПЛ/7ПЛ. (1.5)

Термодинамика равновесий твердая фаза — жидкость. Диаграмма состояния представляет собой геометрический образ протекающих в системе равновесных процессов. Вид диаграммы состояния определяется природой компонентов и характером взаимодействия между ними.

Теоретической основой диаграмм состояния является правило фаз Гиббса, которое с учетом двух внешних параметров равновесия — тем-: пературы и давления — записывается в виде

f + c = k + 2. (1.6)

Исследования металлических систем с нелетучими компонентами проводятся при атмосферном давлении (P — const), и характер фазо-

12

/ вого равновесия определяется только температурой, т. е. число интенсивных параметров уменьшается на единицу:

f + c = k-fl. (\.f)

Правило фаз приложимо к системам, находящимся в состоянии термодинамического равновесия, и к системам, в которых можно пренебречь явлениями на границе раздела фаз. Поверхностный слой вещества обладает свойствами, отличными от свойств основной массы. Поэтому, например, к тонким пленкам понятие фазы неприменимо, поскольку здесь поверхностные свойства преобладают над объемными.

В термодинамической теории свойства фаз определяются через их макроскопические характеристики и не рассматривается молекулярное и электронное строение. Между тем именно характер взаимодействия компонентов на молекулярном уровне, особенности химической связи, т. е. распределение электронной плотности между атомами в пределах первой координационной сферы, определяют, в конечном итоге, строение диаграмм состояния. Однако, основываясь на термодинамических характеристиках компонентов (параметрах стабильности) и учитывая характер их взаимодействия (определяемый параметрами взаимодействия), можно теоретически рассчитать линии фазового равновесия и вывести основные типы диаграмм состояния.
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 < 5 > 6 7 8 9 10 11 .. 80 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама