Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Органическая химия -> Гросберг А.Ю. -> "Статистическая физика макромолекул" -> 51

Статистическая физика макромолекул - Гросберг А.Ю.

Гросберг А.Ю., Хохлов А.Р. Статистическая физика макромолекул — М.: Наука, 1989. — 344 c.
ISBN 5-02-014055-4
Скачать (прямая ссылка): statisticheskayafizikamakromolekul1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 157 >> Следующая


113 он применим только к системам с равновесным (и, следовательно, меняющимся при изменении условий) распределением по длинам цепей.

Основные идеи последовательной флуктуационной теории в применении к полимерным проблемам мы поясним с помощью так называемого метода децимации (П. Ж- де Жен, 1977). Суть этого метода излагается в § 18.

16.3. Получать физические результаты, не обращаясь к громоздким теоретико-полевым построениям, часто удается с помощью метода скейлинга (или масштабных оценок).

Обоснование концепции скейлинга, о которой мы будем подробно говорить ниже, может быть получено только из последовательной флуктуационной теории. Но для применения этой концепции в практических расчетах нужно знать фактически лишь одно — что радиус корреляции есть единственная макроскопическая характерная длина во флуктуирующей системе. Например, для гауссова клубка в п. 5.1—5.3 было подробно объяснено, что все характеристики его макроскопических размеров одного порядка, т. е. все они действительно порядка радиуса корреляции. Фактически единственность характерного масштаба является и основой, и главным проявлением свойства универсальности флуктуирующих систем. Ниже мы на ряде примеров объясним, какие далеко идущие выводы можно сделать из этой единственной посылки с помощью скейлинговых (масштабных) оценок. Глава З

ОДИНОЧНАЯ МАКРОМОЛЕКУЛА С ОБЪЕМНЫМИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯМИ

Сформулировав основные понятия и методы статистической физики полимерных цепей с объемными взаимодействиями, мы переходим к подробному исследованию конкретных систем. Эта глава посвящена проблеме статистических конформационных свойств отдельной (одиночной) макромолекулы. Экспериментальная реализация такой ситуации—столь разбавленные полимерные растворы, в которых отдельные цепи не перекрываются.

§ 17. Набухание полимерного клубка в хорошем растворителе (проблема исключенного объема)

17.1. Объемные взаимодействия в хорошем растворителе сводятся к эффекту исключенного объема, т. е. к запрету конфор-маций с самопересечением цепи.

Рассмотрим одиночную макромолекулу, набухающую в хорошем растворителе вдали от 9-температуры (Т > 0). В этом случае, как следует из рассмотрения п. 12.4, притягивательная часть потенциала взаимодействия звеньев (см. рис. 2.1) несущественна и второй вириальный коэффициент В ~ v, т.е. взаимодействие между звеньями сводится к тому, что у каждого из них имеется собственный объем V, исключенный для других звеньев из-за короткодействующих сил отталкивания. В этом случае, как легко понять, пространственная форма полимерной цепи становится аналогичной траектории случайного блуждания без самопересечений. Задача о конформации одиночной макромолекулы, набухающей в хорошем растворителе, или о статистических свойствах случайных блужданий без самопересечений (что одно и то же), получила название проблемы исключенного объема.

В п. 14.1 было показано, что теория возмущений пригодна для анализа равновесного набухания клубка лишь в узкой окрестности 9-точки, поскольку параметр г (13.12) по порядку величины равен z ~ BN1f2Ia3 ~ XnN112Ia3, т. е. пропорционален большой величине Nl12: если 9-точка не близко, то т ~ 1 и 2$>>1. Таким образом, проблему о равновесном набухании клубка с исключен-

115 он применим только к системам с равновесным (и, следовательно, меняющимся при изменении условий) распределением по длинам цепей.

Основные идеи последовательной флуктуационной теории в применении к полимерным проблемам мы поясним с помощью так называемого метода децимации (П. Ж. де Жен, 1977). Суть этого метода излагается в § 18.

16.3. Получать физические результаты, не обращаясь к громоздким теоретико-полевым построениям, часто удается с помощью метода скейлинга (или масштабных оценок).

Обоснование концепции скейлинга, о которой мы будем подробно говорить ниже, может быть получено только из последовательной флуктуационной теории. Но для применения этой концепции в практических расчетах нужно знать фактически лишь одно — что радиус корреляции есть единственная макроскопическая характерная длина во флуктуирующей системе. Например, для гауссова клубка в п. 5.1—5.3 было подробно объяснено, что все характеристики его макроскопических размеров одного порядка, т. е. все они действительно порядка радиуса корреляции. Фактически единственность характерного масштаба является и основой, и главным проявлением свойства универсальности флуктуирующих систем. Ниже мы на ряде примеров объясним, какие далеко идущие выводы можно сделать из этой единственной посылки с помощью скейлинговых (масштабных) оценок. Глава З

ОДИНОЧНАЯ МАКРОМОЛЕКУЛА С ОБЪЕМНЫМИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯМИ

Сформулировав основные понятия и методы статистической физики полимерных цепей с объемными взаимодействиями, мы переходим к подробному исследованию конкретных систем. Эта глава посвящена проблеме статистических конформационных свойств отдельной (одиночной) макромолекулы. Экспериментальная реализация такой ситуации—столь разбавленные полимерные растворы, в которых отдельные цепи не перекрываются.
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 157 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама