Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Органическая химия -> Шемла Д. -> "Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 1" -> 117

Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 1 - Шемла Д.

Шемла Д. Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 1 — М.: Мир, 1989. — 528 c.
ISBN 5-03-000516-1
Скачать (прямая ссылка): nelineynieopticheskiesvoystvamolekul1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 111 112 113 114 115 116 < 117 > 118 119 120 121 122 123 .. 190 >> Следующая


но легко понять с помощью рис. 5.23. Данное свойство осложняет резку и полировку образцов, а также их использование в-нелинейной оптике.

5.5.3. Другие методы

В целях дальнейшего изучения химической чистоты [20J монокристаллов РОМ, АМА и МАР снимались их термограммы в области плавления (рис. 5.24 и [36]).
Рис. 5.22. Дополнительные характеристики кристаллов РОМ, полученные на основании рентгеновских исследований- а — топографический тест Лэнга отполированного среза (010) (отражение 010 МоКа); б — негативы Ламбо РОМ (справа) и аналогичного образца кремния (слева), для которого глубина проникновения рентгеновских лучей меньше; в—кристаллическая структура РОМ {41].
0 1 2 A

Рис. 5.22, в.

Рис. 5.23. Кристаллическая структура AMA.

Рис. 5.2i. Термограммы POM (сплошная линия) и АМА (штриховая линия) в области плавления.

21 — Н09
322

Глава 5

Прозрачность кристаллов определялась по спектрам пропускания. Кристаллы РОМ и МАР прозрачны в диапазоне 0,5—

2 мим, за исключением областей первого (1,7 мкм) и второго (1,2 мкм) обертонов колебаний группы СН. У кристаллов РОМ, выращенных из раствора в адетонитриле, максимальное поглощение наблюдается при 340 нм (рис. 5.25).

Рис. 5.25. Спектр пропускания кристаллической пластинки РОМ толщшми 400 мкм.

Весьма чувствительны к качеству кристаллов результаты исследований представляющих для нас непосредственный интерес ГВГ [56, 57] и электрооптического эффекта [42, 43]. Для того чтобы наблюдать синхронную ГВГ при нормальном падении луча лазера ,с длиной волны излучения 1,064 мкм, из кристаллу РОМ с хорошо развитой естественной гранью (100) вырезалась пластинка толщиной 1900 мкм (рис. 5.26). При ее вращении вокруг оси а интенсивность ГВГ менялась. Как и следовало

Рис. 5.26. Пластинка толщиной 1900 мкм, вырезанная из кристалла РОМ е естественной гранью (100). Нормаль к пластинке совпадает с направленном синхронной ГВГ при 1,064 мкм.
Выращивание молекулярных кристаллов

323

ожидать, максимальная интенсивность достигалась при нормальном падении. Ширина пика на половине высоты обратно пропорциональна длине эффективного взаимодействия /э фф-Экспериментальные результаты дают значение /Эфф=1870 мкм, что при сопоставлении с толщиной пластинки /=1900 маюм указывает на достаточно постоянную по длине кристаллическую ориентацию образца.

Порог оптического разрушения был измерен в работе [57] с использованием излучения импульсного Nd : YAG-лазера на основной и удвоенной частотах (длительность импульса 20 не, частота повторений 10 Гц). Полученное значение превысило

2 ГВт/см2 для длины волны 1,064 мкм (основная частота) и 50 МВт/см2 для длины волны 0,532 мкм (удвоенная частота). Эти, достаточно высокие, значения порога разрушения также свидетельствуют о хорошем качестве монокристаллов. В работе [59] рассмотрены различные случаи трехволновых параметрических взаимодействий в кристаллах РОМ в пикосекундном диапазоне. Оптические характеристики кристаллов МАР и NPP приводятся в гл. 2.

5.6. Получение органических нелинейных волноводов

Новые нелинейные органические материалы до сих пор в основном использовались в экспериментах с лазерами высокой мощности. Однако существенный прогресс, достигнутый в области разработки маломощных полупроводниковых лазеров, еще более увеличил потребность в полностью оптимизированных нелинейных волноводных структурах. Хорошо известно, что нелинейно-оптические процессы эффективно протекают только в случае фазового синхронизма. В объемных кристаллах это обычно достигается компенсацией частотной дисперсии двойным лучепреломлением. К сожалению, многие материалы с большими нелинейными коэффициентами, такие, как полупроводники, оказываются неэффективными вследствие малого двойного лучепреломления и сравнительно сильной дисперсии. Эту трудность можно преодолеть с помощью волноводных структур, которые позволяют полностью использовать нелинейные коэффициенты.

Волноводы обладают следующими достоинствами.

1. Естественная дисперсия вещества заменяется дисперсией волноводных мод, зависящей от структуры волновода.

2. Нелинейные взаимодействия могут происходить в любом компоненте волноводной структуры.

') Хорошим дополнением к этому разделу может служить работа [54], содержащая целый ряд новых результатов. — Прим. перев.

21*
324

Глава 5

3. Слабая дисперсия и сильное двойное лучепреломление вещества не являются необходимыми условиями для фазового синхронизма.

4. Излучение с большой плотностью мощности может легко распространяться по длинному волноводу, тогда как его распространение в объемной среде из-за дифракционных эффектов ограничено несколькими конфокальными длинами. Значительная длина распространения в сочетании с очень высокими порогами оптического разрушения (108 Вт/см2) делает органические материалы весьма перспективными. С другой стороны, огромные нелинейно-оптические коэффициенты некоторых органических веществ позволяют использовать относительно малую длину взаимодействия (~10 мм) и облегчают изготовление волноводов, а также их применение в интегральной оптике.
Предыдущая << 1 .. 111 112 113 114 115 116 < 117 > 118 119 120 121 122 123 .. 190 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама