Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Органическая химия -> Шемла Д. -> "Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2" -> 31

Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2 - Шемла Д.

Шемла Д. Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2 — М.: Мир, 1989. — 248 c.
ISBN 5-03-000517Х
Скачать (прямая ссылка): nelineynieopticheskiesvoystvamol1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 25 26 27 28 29 30 < 31 > 32 33 34 35 36 37 .. 99 >> Следующая


2«К (62)

П<° — П2<° \р<^Жр2ш<Ыш + Пг2ш)р,

причем коэффициент Fp имеет вид

2(0

/[ 1 — ехр (—a^P2m)].

(63)

Значения %(3)хххх( — 2со; со, со, 0), исправленные с учетом разупо

Fp = (па + п2ш)рй

(3)

Лллл у - W j « 7 *" у - / J — — w- -- — — ^ - — - “ г--

рядоченности полимерных цепей, представлены на рис. 11.12 в виде функции от основной длины волны излучения лазера. Как и в экспериментах по ГТГ, максимум %{3)хххх{ — 2со; со, со,0) наблюдается вблизи 1,35 мкм.

Тот факт, что значения X^^xxxxi — 2ю; со, со, 0) меньше, чем

у компоненты тензора %

(3)

;( —Зсо; со, со, со), связан, по-видимо-

му, как с различной морфологией и степенью полимеризации тонких пленок полидиацетиленов, использованных в обоих экспериментах, так и с различными значениями фактора локального поля.

ГВГИЭП в растворах полимеров. Измерения

ГВГИЭП в растворах были выполнены на PTS-12 [R =

= R' = (CH2)40S02C6H4CH3] в диметилформамиде и в СНСЬ на длине волны 1,064 мкм в жидкостной кювете, описанной в статье [27]. С помощью этой методики можно определить модуль и фазу восприимчивости х(3)(—2со; со, со, 0) [15].

Как и в экспериментах по ГТГ в растворе этого же полимера, наблюдается комплексное значение тензора указанной восприимчивости на длине волны 1,064 мкм

Вч*

К

У/-1

1,0 1,2 1А

Длина Золка/, мкм

Рис. 11.12. Кубическая восприимчивость — 2со; со, со, 0), исправленная с учетом неупорядоченности синей формы пленки ЛБ полидиацетилена, как функция длины волны излучения лазера [5].

6—688
82

Глава 11

Таблица 11.1. Кубическая восприимчивость и молекулярная гиперполяризуемость в расчете на одно мономерное звено растворимого полидиацетилена PTS-12 [R=R'= (СНг^ОЗОгСб^СНз], измеренные на длине волны 1,064 мкм

Rey(3) Растворитель 10_„ ед ^гсэ 1тх<3>, 10-“ ед. СГСЭ Rev. 10-33 ед. СГСЭ 1ту, 10-33 ед. СГСЭ
ДМФа —0,8 —0,5 —0,36 —0,22
ДМФ6 —0,40 ±0,53 —0,20 ±0,26
СНСЦв —0,37 ±0,08 —0,18 ±0,04
а ГТГ (Д1ЧФ — диметилформамид) [13].
0 ГВГИЭП [15].

с отрицательной действительной частью (знак мнимой части остался не определенным). Значения %(3)(—2w; со, со, 0) и молекулярная гиперполяризуемость ч мономерного звена приведены в табл. 11.1 вместе с другими данными.

Поляризационные эффекты в тонких пленках ПДА. Постоянное поле в уравнении (14) в диэлектрике можно заменить внутренней поляризацией, направленной противоположно внешнему полю. В этом случае молекулы рассматриваются в эффективном поле Ее=Ео — Ер, где Ер — внутреннее поле поляризации. В том случае, когда Ер равно Ео, ГВГ наблюдать не удается. Подобное исчезновение ВГ действительно наблюдается в тонких пленках ПДА на длине волны 1,064 мкм. На рис. 11.13 наблюдаемая интенсивность ВГ, генерируемой в тонкой пленке ЛБ, представлена как функция времени облучения. Вначале происходит быстрое уменьшение /2“. Это явление связано с внутренней поляризацией, создаваемой в зоне облучения лазерным пучком, которая компенсирует внешнее приложенное поле. Когда внешнее поле выключается, сигнал ВГ вновь появляется в результате действия поля поляризации Ер. Поле поляризации Ер имеет наибольшее значение для пленок ЛБ, где оно равно внешнему приложенному полю (5-104 В/см), и меньше в полукристаллических пленках 3-BCMU [4]. В пленках ЛБ внутренняя поляризация сохраняется в темноте в течение нескольких десятков часов и исчезает под действием видимого света или излучения лазера с длиной волны 1,064 мкм. Эта поляризация наблюдается для длин волн излучения лазера меньше 1,1 мкм в области прозрачности полимера. Следовательно, образование электронно-дырочных пар осуществляется путем двухфотонных процессов, и энергия межзонного перехода (18 900 см-1) больше энергии оптической щели (15 600 см-1). Разделение электроннодырочных пар во внешнем электрическом поле в пленках ЛБ осуществляется на большие расстояния по сравнению с пленками
Кубические нелинейности в растворах и пленках ПДА

83

I

3

>-1

200

Время, с 400

600

*

т

гГ0 = 50 кВ/см

Л = ю Гц Ли- 1,064 мкм



Рис. 11.13. Интенсивность второй гармоники как функция времени лазерного облучения и приложенного внешнего постоянного электрического поля для пленки Л Б [5]. Выключение постоянного поля приводит к увеличению сигнала ВГ вследствие внутренней поляризации [5].

3-BCM.U. По-видимому, это связано со структурой и морфологией пленок.

Из значений коэффициентов двухфотонного поглощения, приведенных в статье [22] (см. также [32]), можно вычислить среднюю поляризацию единицы объема:

P^Ncd, (64)

где N—число генерированных носителей заряда, с— вероятность их разделения и d—-среднее расстояние между электроном и дыркой после их разделения. Для падающего пучка света лазера с интенсивностью 150 МВт/см2, сфокусированного на участке поверхности диаметром D = 200 мкм в течение 13 не, можно получить iV=5-1019 электрон/см3. С другой стороны, поле поляризации ?р = 5-104 В/см приводит в диэлектрике с е = 2,5 к поляризации Р = 7-1010 электрон/см2. Это означает, что вероятность разделения зарядов и среднее расстояние между ними очень малы (а<1 и d^D).
Предыдущая << 1 .. 25 26 27 28 29 30 < 31 > 32 33 34 35 36 37 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама