Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Органическая химия -> Шемла Д. -> "Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2" -> 35

Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2 - Шемла Д.

Шемла Д. Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2 — М.: Мир, 1989. — 248 c.
ISBN 5-03-000517Х
Скачать (прямая ссылка): nelineynieopticheskiesvoystvamol1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 99 >> Следующая

92

Глава 12

со4 = со + со + со равно Зсо. Для электронных процессов и частот (со и Зсо) ниже резонансных восприимчивости %(3)(со) и %t3)(3w) должны иметь одинаковую величину. Для PTS при использовании лазера с длиной волны 1,9 мкм х(3)(3ю) =8-10-10 единиц СГСЭ [49] (при резонансной длине волны 6300 А). Даже несмотря на то что эти величины различаются приблизительно в четыре раза, соответствие между ними следует признать весьма удовлетворительным, если принять во внимание указанные авторами большие ошибки (60%) при измерениях %(3,(Зсо) [49]. С теоретических позиций большая величина нерезонансных членов %(3> объясняется делокализацией я-электронов вдоль основной углеродной цепи макромолекулы такой одномерной полимерной системы [49, 1]. С тех же позиций (поскольку наблюдаемая нелинейность обусловлена электронными состояниями полимера и длина волны, использовавшаяся для измерения %(3)(м), была ниже порога поглощения для PTS) напряженность электрического поля световой волны в уравнении (1), как и напряженность поля световой волны в уравнении (2), представляет собой мгновенное значение. Таким образом, диэлектрическая проницаемость и, следовательно, показатель преломления могут изменяться так же быстро, как и поле световой волны, т. е. они адиабатически следуют за изменениями поля

[32]. Именно это и является основой использования нерезонансных оптических нелинейностей для сверхбыстрого преобразования оптических сигналов в соответствующих схемах. Следует отметить, что, хотя ПДА — одномерная и в высокой степени анизотропная система, уравнения (1) — (3) все же остаются в силе, если все световые поля параллельны направлению основной цепи макромолекулы.

12.1.3. Нелинейные оптические характеристики третьего порядка полидиацетиленов в твердом состоянии. Направления поиска

Хотя упомянутые выше результаты представляются весьма многообещающими для создания нелинейных оптических волноводов [39], остается еще ряд вопросов, требующих дальнейшего изучения. В литературе приводились теоретические доказательства того, что существующее сильное взаимодействие между колебательными и электронными состояниями, характерными для атомов углерода, образующих основную цепь макромолекулы (скелет) ПДА, может увеличить время срабатывания оптической нелинейности до времен, превышающих 1 пс [29]. Однако упомянутое выше измерение %(3)(м) [34] осуществляли в наносекундном диапазоне. Кроме того, для длин волн, лежащих вблизи края поглощения, теряют силу рассмотренные в пре-
Вырожденная оптическая восприимчивость ПДА

93

дыдущем разделе [32] рассуждения, справедливые для адиабатической ситуации, а параметры материала, определяющие, будет или не будет наблюдаться адиабатический эффект при этих длинах волн, неизвестны. Электронные состояния различных ПДА определяют их нелинейные оптические свойства. Поэтому очень хотелось бы иметь описание этих электронных состояний для того, чтобы интерпретировать результаты экспериментального изучения нелинейных оптических свойств, а также создать некий фундамент для направленной модификации материала с целью увеличения %(3) этих систем. Одной из моделей электронных состояний ПДА, использовавшейся для оценки их нелинейных оптических характеристик, является модель одномерного полупроводника [1], однако эта модель не согласуется с некоторыми результатами измерений фотопроводимости в этих полимерах [45].

В следующих разделах мы расскажем о предпринятых в нашей лаборатории междисциплинарных исследованиях, призванных ответить на некоторые из перечисленных вопросов. Вся обсуждаемая программа исследований имеет общую цель: оценить полидиацетилены как класс нелинейных оптических материалов. Суть общего подхода в данном случае состоит в том, чтобы при постановке экспериментов можно было аппелировать одновременно и к «молекулярному дизайну», и к физике оптических явлений в этих материалах, поскольку их структурные и оптические свойства взаимосвязаны. Исследования в одном направлении в рамках данной программы зачастую бывают продиктованы требованиями, ограничениями и т. д., существующими в других областях. В разд. 12.2 обсуждаются исследования, которые привели к демонстрации нелинейных оптических эффектов в плоском волноводе на основе полидиацетилена. Эта работа служит хорошим примером получения синергических результатов в итоге многодисциплинарного исследования. Для получения многослойной кристаллической пленки полидиацетилена в перспективной с технологической точки зрения форме плоского волновода использовали методику нанесения монослоев Ленгмюра — Блоджетт. Посредством наложения такой многослойной пленки на голографическую дифракционную решетку удалось обеспечить связь с модами линейного волновода. Используя волновод той же конструкции, удалось измерить величину п2 многослойной пленки ПДА.

Для того чтобы измерить новые гармоники (т. е. оценить нелинейные оптические характеристики) с четким разрешением по длинам волн вблизи края поглощения материала, использовались различные входные длины волн. В разд. 12.3 рассматриваются исследования, которые были стимулированы этими предварительными результатами. Описываются усовершенство-
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама