Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Органическая химия -> Шемла Д. -> "Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2" -> 48

Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2 - Шемла Д.

Шемла Д. Нелинейные оптические свойства органических молекул и кристаллов. Том 2 — М.: Мир, 1989. — 248 c.
ISBN 5-03-000517Х
Скачать (прямая ссылка): nelineynieopticheskiesvoystvamol1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 42 43 44 45 46 47 < 48 > 49 50 51 52 53 54 .. 99 >> Следующая


2в? град.

Рис. 12.14. Рентгенограмма тонкопленочного монокристалла полидиацетилена PTS. Ориентация поверхности (100).

повышении температуры сверх 120 °С цвет таких кристаллов меняется на красный, а затем, если понизить температуру, вновь возвращается к синему. Однако тонкопленочные монокристаллы при комнатной температуре имеют розовый цвет и никакого термохромизма не проявляют даже при повышении температуры до 150 °С; при дальнейшем увеличении температуры этот материал начинает разлагаться. Таким образом, в деталях цветовые или оптические характеристики полидиацетиленовых кристаллов оказываются тесно связанными с историей их роста. Поскольку
Вырожденная оптическая восприимчивость ПДА

125

никакой разницы в химической структуре молекул, образующих тонкую пленку и объемные кристаллы полимера ETCD, методом ИК-спектроскопии с фурье-преобразованием обнаружить не удалось, различие в термохромном поведении этих фаз остается объяснять различиями в упаковке боковых групп в кристаллических решетках двух фаз ETCD. Детали таких взаимосвязей типа структура — свойство все еще в основном не известны и заслуживают более тщательного изучения.

Очевидно, что в связи с разработкой новых методов выращивания кристаллов и получением тонкопленочных бездефектных монокристаллов полидиацетиленов становятся возможными многие важные, до сих пор считавшиеся неосуществимыми эксперименты с этими материалами. Однако наряду с изучением1 кинетики роста таких кристаллов большое внимание следует уделять и определению характеристик получаемых кристаллов, с обязательным учетом конкретных методов их выращивания.

12.3.5. Экспериментальное изучение четырехволнового вырожденного смешения в монокристаллах полимера PTS с использованием пикосекундных лазерных импульсов

Монокристаллические пластины PTS, описанные в предыдущем разделе, имеют поверхности хорошего оптического качества и дают даже меньшее поверхностное рассеяние, чем пленки ЛБ, описанные в разд. 12.2. Такие пластинчатые кристаллы представляются идеальными объектами для разнообразных оптических экспериментов, имеющих целью изучение возбужденного' состояния в полидиацетиленах. В частности, мы опишем эксперимент по четырехволновому смешению в таких пластинах PTS. Сигнал, генерируемый в этих экспериментах, пропорционален |%(3)|2, и, следовательно, имеется еще один метод измерения нелинейно-оптических коэффициентов третьего порядка в полидиацетиленах. Данные эксперименты осуществляли, используя короткие (пикосекундные) импульсы света, с тем чтобы в реальном масштабе времени получать информацию о нелинейных оптических процессах как на краю поглощения материала, так и вблизи него.

Для описанных выше пластинчатых монокристаллов PTS (толщиной 1 мкм) величину сигнала, генерированного в эксперименте по вырожденному четырехволновому смешению, можно рассчитать, опираясь на опубликованные величины %<3) в диапазоне прозрачности данного материала. Простой расчет показывает, что при плотности входной мощности 100 МВт/см2 в четвертую волну перейдет приблизительно 10~6 энергии падающего на образец лазерного излучения. Эта величина тога
126

Глава 12

же порядка, что и поверхностное рассеяние на пластинчатых кристаллах PTS при больших углах падения света. Основываясь на таком расчете, мы начали эксперимент по вырожденному четырехволновому смешению, используя импульсы от лазера на красителе с синхронной накачкой и разгрузкой резонатора [35]. Такой лазер дает импульс высокой пиковой мощности (~1 кВт) и малой длительности (как правило, 6 пс), и его длину волны можно перестраивать в зависимости от используемого красителя в пределах 5600—7900 А. С помощью соответствующей настройки этой лазерной системы нам удалось получать импульсы, длительность которых приблизительно соответствовала фурье-преобразованию спектра почти во всем диапазоне длин волн. Поэтому, сфокусировав лазерный луч в маленькое пятно размером около 20 мкм, мы смогли получить плотность мощности, достаточную в принципе для того, чтобы наблюдать генерацию вырожденной четвертой волны.

В данных экспериментах мы использовали стандартную геометрию синхронного попутно-вырожденного четырехволнового

33,3 20 6,6 -6,6 -20 -33,3

Время задержки итульса, пс

Рис. 12.15. Сигнал, генерированный при четырехволновом смешении в тонкопленочных монокристаллах полидиацетилена PTS.

Время задержки импульса—относительная задержка во времени одного из падающих лучей по отношению к двум другим. Положительное время задержки означает, что «за* держиваемый» импульс достигает поверхности образца раньше двух других импульсов. Длина волны лазерного света 6720 А.

смешения [П] с регулируемой задержкой между двумя падающими лучами. Каждый из лучей был сфокусирован в одно и то же пятно диаметром 20 мкм на поверхности образца. При длине волны падающего луча, находящейся на краю поглощения пленки и равной 6720 А, мы наблюдали генерированный четвертый луч. На рис. 12.15 представлена зависимость мощности четвертого луча от времени задержки одного из падающих лучей относительно двух других (согласованных во времени). Мы наблюдали генерацию сигнала только в тех случаях, когда
Предыдущая << 1 .. 42 43 44 45 46 47 < 48 > 49 50 51 52 53 54 .. 99 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама