Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Баренблатт Г.И. -> "Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа" -> 50

Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа - Баренблатт Г.И.

Баренблатт Г.И., Ентов В.М., Рыжик В.М. Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа — М.: Недра, 1972. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyanestacionarnoyteoriigaza1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 102 >> Следующая

3. Для определения параметров пласта по испытаниям газовой скважины на нестационарный приток в соответствии с формулой (V.4.21) необходимо, чтобы дебит скважины на протяжении испытаний оставался постоянным. Поскольку давление на забое еппажипм при этом сильно изменяется, для поддержания постоянного дебита необходимо принимать специальные меры, не всегда осуществимые. Значительно проще вести эксперимент, оставляя гидравлическое сопротивление скважины постоянным. В этом случае дебит скважины оказывается функцией забойного давления
Q = Q(Pa). (V.4.22)
Эта функция — расходная характеристика скважины — может быть определена независимо, и ее можно считать известной. Более
того, в одном случае она может быть без труда подсчитана — если
в непосредственной близости к забою скважины в ней установлена диафрагма достаточно малого проходного сечения, то истечение газа в скважину носит критический характер; при этом расход приблизительно пропорционален давлению на забое
Q = cPa. (V.4.23)
Можно получить приближенное решепие, позволяющее определять характеристики пласта по наблюдениям за изменением давления
144
в случае, если дебит также изменяется в соответствии с соотношениями (V.4.23) или (V.4.22).
Рассмотрим достаточно большие значения времени: Г- а2. Тогда уравнение (V.4.18) примет вид:
= (t) [l - j- 4oQ (0 In 2]. (V.4.24)
Используя (V.4.22), можно связать значение функции Лейбепзона в скважине Р (a, t) с дебитом Q. Тогда из (V.4.17) следует.уравнение
Р(а, t) = P0 v\Q[P{a,t)]Ei(—-fj-). (V.4.25)
Систему уравнений (V.4.25) и (V'.4.24) легко решить приближенно, предполагая, что изменение дебита Q (t) происходит достаточно медленно. Заметим прежде всего, что Q (t) монотонно убывает от значения
= Q (0), отвечающего моменту пуска
Qo = Q(P0)- (V.4.26)
Учитывая это обстоятельство и используя уравнение (V.4.24), можно легко получить оценку:
[1 -4ч 1-ЛЛ.1П2. (V.d.27)
Из (V.4.27) следует, что с малой относительной ошибкой определения 12/а2 — порядка In IQJQ (*)]Дп (4v.^tja2) — можно положить
»L. (V.4.28)
а- а- '
Если подставить выражение (V.4.28) в (V.4.25), то получится уравнение, определяющее Р (a, t) как неявную функцию времени. Это уравнение удобно преобразовать к виду:
(V-4-29>
где
л,(п\ Qo (\Т л '(Г|\
Х(Рп)-=-----р~0----W(M)J
— безразмерная функция забойного давления, определяемая зависимостью функции Лейбепзона и дебита скважины от давлепия; зависимость % (ра) может быть заранее определена для данной скважины. Формула (V.4.29) показывает, что в экспериментах с критическим истечением величина % так же зависит от времени, как безразмерное давление в условиях упругого режима. Поэтому, представляя экспериментальные данные в координатах % (ра) — In t, можно определять параметры пласта по обычной методике (см. гл. III, § 4).
При желании полученные выражения можно уточнить, вводя поправки в уравнение (V.4.28) для I2. На практике, однако, при обычно встречающихся значениях дебита б такой поправке нет необходимости.
10 Заказ 16Ё5
Глава VI
ФИЛЬТРАЦИЯ НЕОДНОРОДНЫХ ЖИДКОСТЕЙ § 1. ФИЛЬТРАЦИЯ МНОГОФАЗНЫХ ЖИДКОСТЕЙ
1. В связи с проектированием и анализом разработки нефтяных и газовых месторождений приходится рассматривать совместное движение в пористой среде нескольких жидкостей, чаще всего воды, нефти и газа, представляющих собой обособленные фазы, не смешивающиеся между собой.
Чтобы описать фильтрацию многофазной жидкости применительно к модели сплошной пористой среды, нужно ввести характеристики осредненного движения. Масштаб осреднения в данном случае должен быть велик пе только но сравнению с характерным размером пор, но и с размером частиц каждой из фаз. Существенно, что наименьший размер частиц может значительно превышать размер порового канала, поэтому масштаб осреднения определяется характером распределения фаз в порах и может быть различен в зависимости от постановки задачи. Подробнее об этом будет сказано ниже, пока же допустим, что существует такой линейный размер г, при котором характеристики каждой из фаз, осредненные по шару радиусом R, имеют при R —>- г асимптотические предельные значения, а размер г намного меньше характерных масштабов рассматриваемых задач. Главными характеристиками фильтрации многофазной жидкости являются насыщенность и скорость фильтрации каждой фазы.
Доля объема пор в элементарном макрообъеме в окрестности данной точки, занятая i-й фазой, называется местной насыщенностью норового пространства этой фазой и обозначается s?. Очевидно,
2^=1, (vi.i.i)
j=i
где п — число отдельных фаз. Таким образом, в системе п фаз имеется п — 1 независимая насыщенность. В частности, при исследовании
146
фильтрации двухфазной жидкости достаточно рассматривать лишь одну насыщенность. Движение каждой из фаз можно охарактеризо-
—>
вать вектором скорости фильтрации данной фазы щ. Аналогично
¦скорости фильтрации однофазной жидкости, ut определяется как вектор, проекция которого на некоторое направление равна объемному потоку данной фазы через единичную площадку, перпендикулярную указанному направлению.
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 102 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама