Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Баренблатт Г.И. -> "Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа" -> 53

Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа - Баренблатт Г.И.

Баренблатт Г.И., Ентов В.М., Рыжик В.М. Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа — М.: Недра, 1972. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyanestacionarnoyteoriigaza1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 102 >> Следующая

Отмстим еще, что та часть жидкости, которая находится в виде отдельных капель (несвязная насыщенность), не используется в определении капиллярного давления. Если вся жидкость находится в несвязном состоянии, то понятие капиллярного давления теряет смысл. Поэтому, например, кривые вытеснения J (s) на рис. VI.2
Рис. VI.3
фактически обрываются при некотором s = s, и не имеют смысла при s < s#.
2. При фильтрации двух жидкостей в пористой среде по крайней мере одна из них образует связную систему, граничащую с пористым скелетом и частично с другой жидкостью (рис. VI.3). Из-за эффекта избирательного смачивания твердой фазы одной из жидкостей площадь контакта каждой из жидких фаз со скелетом пористой среды
Рпс. VI.2
151
значительно превышает площадь контакта фаз между собой (выше уже упоминалось, что существование одной из фаз в виде пленки на поверхности твердого скелета маловероятно). Это означает, что в первом приближении можно принять, что каждая фаза движется в занятом ею пространстве под действием «своего» давления независимо от других фаз, т. е. так, как если бы она была ограничена только твердыми стенками. Закон фильтрации каждой из жидкостей двухфазной системы можно записать в следующем виде:
ы,= ---—figvaApi. (VI. 1.5)
Рис. VI.4
Безразмерные величины /,• принято называть относительными проницаемостями. Относительные проницаемости являются важнейшими характеристиками двухфазного течения 1. Если не учитывать инерционных эффектов, то каждая функция зависит только от безраз-
А-1 grad р I Ui
мерных параметров s, —- --------— , —, т.
СС jig
Большой экспериментальный материал, накопленный к настоящему времени [127], показывает, что вид кривых относительной проницаемости для данной пористой среды мало зависит от природы
1 В дальнейшем соотношения вида (VI.1.5) будут применяться к задачам вытеснения одной жидкости другой. Казалось бы, здесь есть прямое противоречие с предположением о независимом движении каждой из фаз. Однако, если насыщенности в ходе вытеснения меняются не слишком быстро, то процесс вытеснения будет происходить в основном не путем «выталкивания» частиц вытесняемой жидкости в направлении движении (рис. VI.4, а), но скорее путем постепенного «оттеснения» ее в сторону, перпендикулярную движению (рис. IV.4, о).
152
жидкостей и определяется главным ооразом преимущественной смачиваемостью. В.частности, из большинства экспериментальных данных следует, что относительные проницаемости не зависят от отношения вязкостей фаз. Это служит подтверждением сделанного выше предположения о том, что течение каждой жидкости в занятом ею пространстве происходит независимо от движения соседней фазы А.
Параметр л.г/ = А’| grad р \/а характеризует отношение перепада внешнего давления на расстояниях порядка размера поровых каналов к капиллярпому давлению. Выше уже отмечалось, что для обычных достаточно медленных движений это отношение мало, и градиент внешнего давления не может существенно повлиять на распределение фаз в порах. Поэтому в этих условиях относительные проницаемости можно считать функциями только насыщенности.
Если считать, что сопротивление движению каждой фазы определяется только структурой занимаемой ею части порового пространства, то величина kfi является для данной фазы проницаемостью (иногда А/, называют фазовой проницаемостью) в обычном понимании. Очевидно, что с ростом насыщенности данной фазой от нуля до единицы функция /г также возрастает от нуля до единицы. Выше было показано, что распределение фаз в порах зависит фактически только от того, какая из жидкостей обладает преимущественной смачиваемостью, но не от индивидуальных свойств жидкостей. Отсюда следует, что вид функций f-t (s), так же как и / (s), определяется структурой порового пространства.
Из того, что более смачивающая фаза занимает при той же насыщенности более мелкие поры, чем менее смачивающая, следует, что и относительная проницаемость при той же насыщенности для менее смачивающей жидкости больше, чем для более смачивающей. Поэтому кривые зависимости относительной пропицаемости от насыщенности одною из фаз (например, более смачивающей) имеют обычно несимметричный вид типа, изображенного на рис. VI.5.
Характерно, что для каждой фазы существует предельная насыщенность (s* и 1 — %*) — такая, что при меньших, насыщенностях эта фаза неподвижна, т. е. находится в несвязном состоянии (индекс
1 Экспериментальные результаты противоположного характера содержатся в работе Оде [150]. Однако эксперименты Оде проведены прп несколько искусственных условиях и относятся к случаю, когда маловязкая смачивающая фаза образует на поверхности твердого скелета сплошной тонкий слой, играющий роль смазки. При этих обстоятельствах отношение вязкостей входит в число определяющих параметров.
153
1 на рис. VI.5 относится к более смачивающей жидкости, индекс 2 — к менее смачивающей).
При увеличении скорости фильтрации на распределение фаз в порах начинает влиять градиент внешнего давления. Согласно данным Д. А. Эфроса [127], это влияние начинает сказываться на относительных проницаемостях при параметре л а = к | grad р |/а, большем 10'5 (т. е. Лд = г21 grad р\/а ^ 10" 3.
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 102 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама