Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Баренблатт Г.И. -> "Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа" -> 71

Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа - Баренблатт Г.И.

Баренблатт Г.И., Ентов В.М., Рыжик В.М. Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа — М.: Недра, 1972. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyanestacionarnoyteoriigaza1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 102 >> Следующая

Если по данным о падении давления по мере отбора на первой стадии подсчитать запасы жидкости или газа в пласте, то подсчет даст лишь запасы, заключенные в нижнем пласте (F0 = mhbL), что значительно меньше истинных запасов V = (tnh + m1H) ЪЬ. Это обстоятельство оказывается существенным для ряда месторождений; в частности, так обстоит дело на крупнейшем Шебелинском месторождении газа. Как показал М. А. Бернштейн [28а], первоначальные запасы Шебелинского месторождения оказались заниженными, так как не были учтены запасы газа в слабопроницаемых ангидритах. Проницаемость этих пород настолько мала, что пробуренные в них скважины не имеют промышленного значения, однако переток из ангидритов в расположенный ниже хорошо проницаемый пласт оказался весьма существенным.
§ 3. ДВУХФАЗНАЯ НЕСТАЦИОНАРНАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ И ВЫТЕСНЕНИЕ НЕСМЕШИВАЮЩИХСЯ ЖИДКОСТЕЙ В СРЕДАХ С ДВОЙНОЙ ПОРИСТОСТЬЮ
При совместном движении в неоднородной пористой среде двух несмешивающихся жидкостей возникают дополнительные факторы, обусловливающие обмен жидкостью между участками разной проницаемости. Прежде всего за счет различия насыщенности в разных областях пористой среды меняются фильтрационные сопротивления, что вызывает перераспределение давления и перетоки жидкости между высоко- и малопроницаемыми участками. Другая причина, вызывающая обмен жидкостью между высокопроницаемой средой и малопроницаемыми включениями при вытеснении несмешива-
202
Ю1ЦИХСЯ жидкостей, заключается в действии капиллярных сил. Вначале вытесняющая жидкость (вода) быстро прорывается по высокопроницаемой среде, а малопроницаемые включения оказываются окруженными водой. Поэтому содержащаяся в них нефть может быть извлечена только путем противоточной капиллярной пропитки если вытесняющая фаза является и более смачивающей.
Для описания вытеснения несмешивающихся жидкостей из сред с двойной пористостью может быть применен общий подход, изложенный в предыдущих параграфах. Будем рассматривать вытеснение несмешивающихся жидкостей в среде, которая состоит из области с проницаемостью кг, имеющей малопроницаемые включения с проницаемостью к2 кг. Общая схема такой среды изображена на рис. VII.5, а. Поскольку kz кх, фильтрацией в малопроницаемых Рис. VII.5
участках за счет общего
градиента давления в пласте будем пренебрегать. Частными случаями рассматриваемой схемы являются пласт, состоящий из двух слоев разной проницаемости, и трещиновато-пористый пласт (рис. VI 1.5, б).
Процессы перераспределения давления за счет сжимаемости жидкости и пористой среды, особенно в трещиновато-пористой среде, происходят значительно быстрее, чем перераспределение жидкости, вызываемое капиллярными силами, так как пьезопроводность пористых сред, как уже отмечалось в гл. II, имеет порядок 104 см2/сек,
а параметр а2 = ~ |/"определяющий скорость капиллярных процессов, почти никогда не превышает 1 см2/сек. Поэтому в большинстве случаев можно ограничиться исследованием вытеснения несжимаемых жидкостей в несжимаемой пористой среде. Один случай вытеснения сжимаемых жидкостей в среде с двойной пористостью будет рассмотрен в конце настоящего параграфа.
Как и для описания нестационарной фильтрации однородной жидкости в среде с двойной пористостью, введем в каждой точке сплошной среды по два значения каждой характеристики движущейся жидкости — одно для малопроницаемой среды, другое — для высокопроницаемой. Таким образом, будем использовать две
скорости фильтрации каждой из фаз Uf1' и Uj™, две насыщенности su> и s<2> 0 два давления р'ч и р<2> (верхние индексы 1 и 2 отно-
сятся соответственно к высокопроницаемой и малопропицаемой средам, нижние 1 и 2 — к вытесняющей и вытесняемой жидкостям). Каждая из указанных характеристик получается путем осреднения
203
по объему, охватывающему большое число блоков Или малопроница емых включений. При слоистой среде осреднение производится по мощности каждого слоя.
В соответствии с условием кг к2 будем рассматривать только случай, когда вся фильтрация происходит в высокопроницаемой
среде, т. е. U\n считаются равными нулю. Обобщенный закон Дарси для движения в высокопроницаемой среде можно записать в виде:
—— 7i1)gradp<1>;
U<P = —^ /^grad (VII.3.1)
Ц2
В формулах (VII.3.1) давление принято одинаковым в обеих фазах, т. е. влиянием капиллярных сил непосредственно на фильтрацию пренебрегается. Их действие учитывается, далее, только через скорость обмена жидкостью между участками разной проницаемости. Такое упрощение справедливо, если зона, где существенно меняется насыщенность, включает большое число блоков (в слоистой среде эта зона должна значительно превышать мощность каждого из ?лоев). Тогда градиент насыщенности в «продольном» направлении в высокопроницаемой среде мал, и влиянием капиллярных сил на фильтрацию можно пренебречь. Это условие выполняется при достаточно малом значении параметра a\{Uh, определяющего отношение скорости капиллярной пропитки к скорости фильтрации.
Относительные проницаемости fl11, входящие в формулы (VI 1.3.1), могут существенно отличаться от относительных проницаемостей, входящих в уравнения обобщенного закона Дарси для однородных пористых сред (при одинаковых насыщенностях). Последние относятся к квазистатическим распределениям насыщенности, которые в макромасштабе Однородны, а в микромасштабе определяются действием поверхностных сил (см. гл. VI). В неоднородной среде из-за неправильной формы малопроницаемых включений и под влиянием других причин распределение насыщенности при нестационарном течении заметно отличается от квазистатического. В высокопроницаемой среде могут образовываться области, в которых насыщенность резко отличается от средней, — «языки» воды, целики нефти. Естественно, что при этом преимущественное расположение частиц более смачивающей фазы в мелких порах нарушается, и форма осредненных кривых относительной проницаемости приближается к прямолинейной (прямолинейные относительные проницаемости соответствуют полностью случайному распределению фаз в порах).
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 102 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама