Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Баренблатт Г.И. -> "Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа" -> 83

Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа - Баренблатт Г.И.

Баренблатт Г.И., Ентов В.М., Рыжик В.М. Теория нестационарной фильтрации жидкости и газа — М.: Недра, 1972. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyanestacionarnoyteoriigaza1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 77 78 79 80 81 82 < 83 > 84 85 86 87 88 89 .. 102 >> Следующая

Таблица VIII.1
Нагнетательные скважины Эксплуатационные скважины
Дебит, Гидропро- Дебит, Гидропро-
-V, скважины • водность. № скважины водность.
ж*/сутки 0-см м/сутки д-см
514 793 838 1529 153 951
757 839 140 950
540 760 85 875
360 693 65 832
1246 745 575 40 670
511 485 23 620
323 314 16 473
367 1364 1111 1608 216 3200
1333 1007 208 2910
1182 964 154 2350
1106 98'. 93 1700
742 676 51 1070
561 567 1288 149 843
553 527 115 101 88 770 730 555
Попытаемся теперь количественно Охарактеризовать наблюдаемую нелинейность на основе рассмотренных в пп. 1 и 2 модельных законов фильтрации. При этом будем исходить из предположения
о том, что данные работы [56] правильно отражают зависимость приращения давления Ар за сопоставимые отрезки времени от дебита скважины Q (так что наблюдаемая величина khj\i Q/Ap; подробнее см. [461). Вместе с тем, предполагая, что имеет место закон фильтрации (VIII.3.3) или (VIII.3.16), можно установить, что ему отвечает зависимость вида:
(?Ш'3'20)
причем п ~ 0 отвечает закону (VIII.3.3).
Представим теперь данные табл. VIII.1 в координатах lg kh —
— lg Q (рис. VIII.10). Согласно формуле (VIII.3.20) точки, отвечающие определенной скважине, должны лежать на одной прямой с угловым коэффициентом /, удовлетворяющим неравенству
0 «?/«?*/«• (VIII.3.21)
236
Угловые коэффициенты прямых, приведенных на рис. VIII.10, показаны в табл. VIII.2 вместе с отвечающими им значениями п. Как видно из таблицы, результаты подсчета для скважин 367 и 1246 указывают на необъяснимо быстрый рост гидропроводности с увеличением дебита. Возможно, это связано с тем, что для обеих этих скважин (нагнетательных) проницаемость может также увеличиваться с ростом давления на забое скважины.
3,5
3,0
2,5
I 3 IgQ
Рие. VIII.10
Таблица VII 1.2
К" скважины 1608 1 529 1288 514 367 1246
Угловой коэффициент 0,67 0,28 0,36 0,24 0,74 0,84
Показатель п . 0 0,68 0,56 0,73 — —
Для остальных скважин получаются физически допустимые значения показателя п. Однако результаты эти ни в коем случае не являются окончательными. Из них можно сделать лишь один достоверный вывод: в исследованном диапазоне скоростей фильтрации эффективная проницаемость пласта с уменьшением скорости монотонно убывает до нуля (с рассматриваемой точностью). Естественно, такое затухание фильтрации может иметь фундаментальное значение и нуждается в глубоком исследовании.
Изложенные результаты были получены в работе В. М. Ен-това [45, 46].
Глава IX
СПЕЦИАЛЬНЫЕ ЗАДАЧИ НЕСТАЦИОНАРНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ ОДНОРОДНОЙ ЖИДКОСТИ
§ 1. НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОЕ ФИЛЬТРАЦИОННОЕ ДВИЖЕНИЕ
До сих пор предполагалось, что температура жидкости или газа при движении их в пористой среде остается постоянной. Представление это связано с тем, что изменения температуры, возникающие при изменении давления в ходе движения, в значительной мере компенсируются теплообменом со скелетом пористой среды. Большинство же задач, в которых рассматривается изменение температуры в пласте вследствие закачки в пласт теплоносителя, например горячей воды, может быть отнесено к теории стационарной фильтрации.
Однако даже малые изменения температуры могут быть в принципе измерены и использованы для анализа вызывающих их гидродинамических процессов [121]. Поэтому мы рассмотрим здесь общую постановку задачи о неизотермическом движении сжимаемой жидкости и приведем решение для случая пуска скважины с постоянным дебитом.
1. Отказываясь от требования изотермичности, мы должны добавить к числу искомых функций еще и температуру жидкости. Можно было бы, используя уравнение сохранения энергии применительно к жидкости, составить уравнение для температуры жидкости. При этом, однако, мы столкнулись бы с необходимостью учитывать теплообмен, происходящий между жидкостью и вмещающей ее пористой средой. Описание такого теплообмена требует исследования, учитывающего закономерности движения и теплообмена в отдельных норовых каналах.
Чтобы избежать связанных с этим трудностей, воспользуемся тем, что теплообмен между жидкостью и пористой средой происходит по огромной поверхности (или, что равнозпачно, глубина прогрева очень мала), так что существующая в некоторый момент разность температур между жидкостью и скелетом исчезает весьма быстро. Характерное время выравнивания температур составляет по порядку величины Р/а, где а — коэффициент темнературопровод-
238
ности наименее теплопроводящей из контактирующих сред, а / — характерный размер структуры порового пространства. Полагая
I ^ 10"1 см, а 10“а см2/сек, имеем 12/а «=10 сек. Таким образом, время выравнивания температурных различии (сейунды и менее) несравнимо меньше времен, характерных для фильтрации. Поэтому, не интересуясь кратковременными эффектами, будем считать температуры жидкости и скелета равными. В результате в каждой точке будет определена единая температура, вводимая, как и все другие характеристики фильтрационного потока, путем осреднения по элементарному макрообъему .(ср. § 1.1).
2. Выделим теперь некоторый объем V пористой среды, ограниченный поверхностью S, и составим для него уравнение энергетического баланса. Обозначая через е удельную внутреннюю энергию жидкости, а через ех — удельную внутреннюю энергию вещества твердого скелета, получим
Предыдущая << 1 .. 77 78 79 80 81 82 < 83 > 84 85 86 87 88 89 .. 102 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама