Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Лакович Дж. -> "Основы флуоресцентной спектроскопии" -> 28

Основы флуоресцентной спектроскопии - Лакович Дж.

Лакович Дж. Основы флуоресцентной спектроскопии — М.: Мир, 1986. — 496 c.
Скачать (прямая ссылка): osnovifluriscentnoyspektroskopii1986.djv
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 185 >> Следующая

В запускаемых лампах разряд управляется тиратроном. Частота импульсов контролируется независимо от емкости, газа и его давления.
Эти лампы, как сообщают, обеспечивают более высокую интенсивность и воспроизводимость каждого импульса. Запускаемые лампы легко купить; при этом некоторые кожухи ламп сделаны таким образом, что очень просто заменить газ или изменить его давление.
Огромные усилия были затрачены на получение возможно более коротких импульсов вспышки. Обычные лампы дают длительности импульсов порядка 2 не (рис. 3.4). Большинство ламп имеет малоинтенсивный хвост при больших временах. Из-за относительно большой длительности вспышки, а также из-за наличия хвоста эти лампы не обеспечивают возбуждения бесконечно коротким S-образным импульсом. Следовательно, необходимо производить корректировку на временной профиль вспышки, а такая процедура сильно зависит от -стабильности профиля во времени. Поэтому профиль вспышки необходимо измерять каждый раз при получении новой кривой затухания, и он должен оставаться примерно постоянным во время измерения. Если это не выполняется, процедура обратной свертки приведет к ошибочным результатам. Форма вспышки и стабильность импульсных ламп, вероятно, сильно зависят от электродов. Их необходимо часто чистить и юстировать, иначе форма вспышки искажается, а стабильность
Длина волны, нм
Длина волны, нм
РИС. 3.3. Спектральный выход азотных и дейтериевых импульсных ламп.
(С разрешения авторов работы [ 2] и Academic Press, Inc.)
ЛАЗЕРЫ И СИНХРОТРОНЫ. Возможно, что в будущем импульсные лампы заменят другие источники света. Один из таких источников - импульсные лазеры. Например, лазер на ионах аргона может иметь селекцию мод в ультрафиолете и давать импульсы с длиной волны 351 нм и длительностью 100 пс при частоте повторения 76 МГц [28J. С помощью такого источника возбуждения можно разрешить две экспоненты в кривой затухания флуоресценции NADH с временами затухания 0,2 и 0,7 пь [ 28]. Среднее время затухания NADH составляет 0,4 пс. Можно также по-
Номер канала
РИС. 3.4. Типичный профиль вспышки импульсной азотной лампы.
(О разрешения авторов работы [ 2] И Academic Press, Inc.)
лучить субианосекундные световые импульсы, используя лазеры на красителях, накачиваемые другими ионными лазерами с селекцией мод. Преимущество лазеров на красителях заключается в том, что в определенных пределах можно менять длину волны, получая нужную величину. Однако такие приборы имеют низкие скорости повторения, обычно менее 1000 Гц. Поскольку в методе счета фотонов необходимо, чтобы на каждую вспышку регистрировался, самое большее, один фотон, низкие скорости повторения приводят к большим временам регистрации* Другим ограничением лазеров является большая трудность получения возбуждающих импульсов в ультрафиолете по сравнению с видимой областью спектра.
Многообещающим источником импульсного возбуждения является сии-хротрониое излучение. Когда электроны проходят по круговой орбите со скоростями, близкими к скорости света, они испускают излучение всех /умн волн, обычно используемых для возбуждения флуоресценции. Преимущества синхротронного излучения следующие. Длительность импульса может быть очень мала, обычно 0,6 не. Форма вспышки стабильна во времени и имеет гауссову форму. Стабильность во времени позволяет успешно проводить операцию обратной свертки. Гауссова форма лучше, чем обычная форма вспышки импульсных ламп (рис. 3.4), поскольку имеет менее интецсив-
ный хвост. Для синхротронного излучения характерна высокая скорость повторения (обычно 10 МГц), а также широкий диапазон доступных длин волн. Высокая скорость повторения обеспечивает более быстрое получение данных, и можно выбрать любую длину волны возбуждения, удобную для эксперимента. Конечно, доступность синхротронов для использования ограниченна.
3.3..2,, Импульсный стробоскопический метод
Импульсный стробоскопический метод был развит раньше, чем метод счета фотонов [ 3]. До настоящего времени стробоскопический метод попользовался менее широко, вероятно, из-за отсутствия в продаже оборудования. Этот метод действительно имеет некоторые вполне понятные преимущества, в частности возможность непосредственного получения мгновенных спектров испускания [ 4, 5]. Такие непосредственно записанные спектры искажаются длительностью вспышки лампы. Мгновенные спектры можно получить непосредственно и методом счета фотонов [ 2], но в этом случае обычно лучше рассчитывать эти спектры из полученных импульсных функций отклика [6]. Графическое представление импульсного стробоскопического метода приведено на рис. 3.5. Вверху рисунка изображена кривая затухания, которую надо получить. После каждой возбуждающей вспышки с1ютоумножит«ш> включается па короткое время, которое значительно меиь шо времени затухания. Интересно отмстить, что в каждый данный момент времени весь ФЭУ не отперт. Импульс высокого отрицательного напряжении проходит через цепочку динодов (ем. рис. 2.9), что обеспечивает одну стадию усиления в каждый данный промежуток времени. Такой способ обеспечи-
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 185 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама