Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 29

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 90 >> Следующая


Были проведены измерения сдвига температуры перехода в магнитном поле для образцов соединения Nb3Sn, полученного из газовой фазы, которые имели различный химический состав, разные Тс и различное оста-

* Из данных рис. 5 видно, что разброс значений температуры перехода составляет ~ 0,04° К.
И'

точное сопротивление. Такие измерения дают возможность определить верхнее критическое1 поле Нс . Поле было приложено вдоль оси катушки с образцами. В таблице приведены данные этих измерений (Тс при нулевом поле, ширина перехода АТс, остаточное сопротивление ро из отношения сопротивлений, состав образца и наклон кривой dHcJdT). Большой разброс величины (dHcJdH)T=Tc связан с низким значением приложенного поля (максимальная напряженность 6000 гс). Несмотря на малый сдвиг температуры перехода (—0,3°К), его можно однозначно Объяснить, так как наклон кривой перехода при наложении поля не изменяется. Усреднение данных в последней колонке таблицы дает равенство (idHcJdT)T=Tc={—1,3+0,2)-104 гсГК. Интересно отметить, что величина (dHcJdT)T=Tc для каждого образца не чувствительна к изменению остаточного сопротивления. Для данной величины (dHcJdT)T=Tc можно получить //с>(0) и произведение »ci#c(0), где Яс(0)—термодинамическое критическое поле при Г=0°К и >ci — параметр Гинзбурга—Ландау при Г=ГС.

Свойства -соединения Nb3Sn, осажденного из газовой фазы

Шифр образца Тс, «К АТс- “К Содержание ниобия, % (по массе) ро-105 ом см (dHcJdT)T=fc-W. э/° К
FS-14 18,31 0,03 70,5 1,08 —1,4=?0,2
87-2 18,43 0,27 70,5 1,25 —1,8±0,4
86-5 18,40 0,40 70,7 — -1,4-0,2
74 18,20 0,30 70,7 1,65 —0,9±0,1
69 18,23 3,00 73,5 3,1 —1,2±0,1
53 17,90 2,20 72,0 ,3,1 —1,1—0;1

Мы рассмотрим две модели, следуя Джонсу, Халму и Чандрасекхару [7]. Модель Абрикосова для Hc^(t), t=T/Tc приводит к выражению

я„(') = 2 1^2 к, ЯД0) ([=?), (1)

где для оценки v,(t) использована температурная зависимость Гортера — Казимира.
Отсюда

у dT )т=7

—2,82у.хНс (0)

(2)

НСг(0) — 2\^2 кхНс(0). (3)

Выражение Горькова [7] для температурной зависимости верхнего критического поля дает тот же самый

наклон при Т = Тс, но __

tft.(0)= 1,251/2^(0). (4)

Из средних данных таблицы

KiHc(O) «80+10 кэ.

Таким образом, для модели Абрикосова — Гортера — Казимира получаем

HCi (0) ж 230 + 30 кэ,

а для выражения Горькова

НСг (0)^150 + 20 кэ.

Гудманом было показано [8], что

0,96^ (0) 0,73^ (0) ,,

^--------Ь —х----= ио + Щ>,

где ^L(0) — лондоновская глубина проникновения при Г=0°К, % — длина когерентности для чистого металла и А — средняя длина свободного пробега электрона.

Таким образом, щ должно изменяться линейно при изменении электросопротивления, если мы допускаем, что примеси оказывают влияние на величину длины свободного пробега. Поэтому неизменность величины ( dHcJdT) т =тс при изменении р (см. таблицу) является неожиданностью. Одно из возможных объяснений этого— большая величина яо и такой характер изменения этой величины, который компенсирует влияние р в произведении кр. Другое возможное объяснение состоит в том, что соответствующее верхнее критическое поле в большей степени определяется парамагнитным пределом НСр, чем полем #Cj. Формула Клогстона [9] приводит к

96
выражению (dHCp/dT)T=Tс=—3,7С 104 э/° К, если учитывается полная энергетическая щель 220=3,5 kTc. Если в расчет берется только половина энергетической щели, то получается значение {йНСр1йТ)т=7с=±—1,9-104 э/°К, аналогичное указанному в работах [10, 11].

ЛИТЕРАТУРА

1. Bleaney В. I. Electricity and Magnetism. Clarendon Press, Oxford, 1957, p. 438.

2. M a 11 h i a s В. T. Phys. Rev., 1955, v. 97, p. 74.

3. H a n a k J. J., Metallurgy of Advanced Electronic Materials, Ed.

G. E. Brock, Intersci. Publ., N. Y., 1963, p. 161.

4. Matthias В. T. In «Superconductors». Ed. M. Tannenbaum and W. V. Wright, Intersci. Publ., N. Y., 1962, p. 1.

5. M с E v о у J. P. Jr., D e с e 11 R. F., N о v a k R. L. Appl. Phys.

Ltrs, 1964, v. 4, p. 43.

6. S w a r t z P. S., Hart H. R. Jr., Fleischer R. L. Appl. Phys. Ltrs, 1964, v. 4, p. 71.

7. Jones С. K-, Hulm J. K-, Chandrasekhar B. S. Rev. Mod. Phys., 1964, v. 36, p. 74.

8. Goodman В. B. Rev. Mod: Phys., 1964, v. 36, p. 12.

9. С 1 о g s t e n A. M. Phys. Rev. Ltrs, 1962, v. 9, p. 266.

10. Goldstein Y., Rev. Mod. Phys., 1964, v. 36, p. 213.

11. Cody \G. D., Cohen R. W. Rev. Mod. Phys., 1964, v. 36, p. 121.
Д. Коди1

ГЛУБИНА ПРОНИКНОВЕНИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ В СВЕРХПРОВОДЯЩЕМ СТАННИДЕ НИОБИЯ

Внезапная потеря электрического сопротивления ниже критической температуры Тс является, по-видимому, наиболее поразительным свойством сверхпроводника. Однако уже давно стало ясно, что уникальные магнитные свойства сверхпроводников еще более важны для фундаментальных исследований. Вскоре после открытия явления сверхпроводимости было обнаружено, что при воздействии на сверхпроводник внешнего магнитного поля, превышающего критическое поле НС(Т), восстанавливается его нормальное сопротивление. Столь же важной оказалась и более поздняя работа, в которой было показано, что чистый сверхпроводник выталкивает магнитное поле, если он охлаждается до температуры Т в поле, меньшем НС(Т). В этих исследованиях была установлена обратимость перехода в магнитном .поле. Это позволило рассматривать наложенное внешнее магнитное поле как термодинамическую переменную. Исходя из термодинамических соображений можно показать, что максимальная величина разности свободных энергий нормального и сверхпроводящего состояния равна Н%с (Т) V/8n, где V — объем сверхпроводника. Таким образом, критическое поле оказывается связанным с энергетической устойчивостью сверхпроводящего состояния [1, 2].
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама