Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 32

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 26 27 28 29 30 31 < 32 > 33 34 35 36 37 38 .. 90 >> Следующая


Методика эксперимента и результаты

Измерения проводились на образцах Nb3Sn в температурном интервале от 4,2 до 18,2° К в продольном магнитном поле с изменяющейся амплитудой и частотой. Образцы представляли собой платиновую проволоку с нанесенным на нее химическим способом Nb3Sn [11]. Химический и металлографический анализ показал равномерность покрытия (порядка 10-4 см) по всей поверхности проволоки однофазным Nb3Sn, ориентированным плоскостью (200) параллельно оси проволоки. Образцы состояли из 71 проволоки длиной 2,1 ±0,4 см (детальное описание образцов см. ниже). Радиус проволок подложки 8,98 ¦ 10~3 см, нанесенный слой имеет толщину 10,8 -10~4 см. Температура перехода Тс этих образцов равна 17,8° К с шириной перехода порядка 1% от Тс. На рис. 2 приведена микрофотография поперечного среза проволоки при различном увеличении. Как отметил Ханак [И]. эти материалы обладают свойствами, подобными свойствам отожженных материалов (Гс=18,1° К, Д Т

--- —3%), исключая область перехода. Проволоки бы-

Тс

ли заключены в трубочки из молибденового стекла, наполненные гелием под давлением 60 мм рт. ст., для того, чтобы тепловое равновесие устанавливалось на всей длине проволочки. В отверстие в молибденовом дне на 3 мм

8—1356

105
ниже конца проволочки были приклеены угольные сопротивления (56 ом, 0,1 вт). В свою очередь основание было тщательно укреплено в специально подогнанное отверстие медного блока, который находился в хорошем

ние образца, осажденного Nb3Sn

покрытие

Ьатинада

тдлотт

термическрм контакте с газовым термометром, приклеенным замазкой Апьезон N. Схематически прибор показан на рис. 3. Катушка (41 мгн, 1,5 см длиной), состоящая из 4600 витков медной проволоки, была навита вокруг стеклянной трубки и имела термический контакт с медным блоком. Катушка и образец были изолированы от ванны вакуумом порядка 4 • 10“б мм рт. ст. Индуктив-
ность катушки измерялась как функция температуры высокочувствительным мостом Андерсона [12], с помощью которого изменение индуктивности и эквивалентное сопротивление катушки могли быть измерены с точностью 2 • 10~3% и 1 • 10~20/о соответственно. Схема моста показана на рис. 4. Температура измерялась с помощью угольного сопротивления, калиброванного по давлению паров жидкого гелия; точка 18,21° К определена газовым термометром, калиброванным по давлению паров жидкого гелия, водорода и кислорода. Калибровка термометра не изменялась в течение трех дней, необходимых для получения приведенных данных; рис 3 Схема бора

калибровочная точка по жидкому для ИЗМерения глубины

гелию отличалась не более чем проникновения

на 2- 10~3°К, и в области температур от 17 до 18° К предел чувствительности день ото дня изменялся не более чем на 2- 10~2°К. Ошибка в измерении абсолютной температуры (в отличие от относительной ошифш) была порядка 0,5%.

8* 107

К манометру

1|

•ч

5s
Индуктивность катушки была измерена как функция температуры при 200 гц и //тах = 0,57 э, 2000 гц и #тах=0,28 э и 2000 гц и #тах = 0,10 э. В течение эксперимента температура изменялась достаточно медленно (<0,10° К/ч), так что образец находился в квазиравновесии с угольным сопротивлением и газовым термометром. Изменение индуктивности с температурой L(T) — L(4,2° К) показано на рис. 5. Кривые справа показывают полные переходы в пределах точности измерения температуры (некоторые точки опущены); кривая в вставке показывает приближение образца к переходу в пределах точности измерения индуктивности катушки. За температуру перехода принята температура, соответствующая значению индуктивности, равному половине общего изменения индуктивности при переходе. Изменение индуктивности между 4,2—18,2° К согласуется с рассчитанным из геометрии катушки и общего объема образца.

Измеренная индуктивность катушки образца для каждой из трех областей измерений меняется в 2,5-10-5 раза в диапазоне от 4,22 до 13° К; в 4,5-10~3 раза от 13 до 17,65° К; в 7 ¦ 10-2 раза от 17,65 до 17, 93° К (область перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние), в 4-10_3 раза от 17,93 до 79° К. Необходимо отметить, что до 17,65° К данные для 200 и 2000 гц (рис. 5) очень хорошо совпадают, но выше этой температуры наблюдается систематическое отклонение. Данные для 2000 гц смещены от 0,02 и 0,06° К относительно данных для 200 гц. Эти расхождения находятся за пределами ошибки измерений температуры, и, по-видимому, в этом проявляется влияние промежуточного состояния в материале, как показано на рис. 6, где сопротивление катушки образца для переменного тока дано в функции температуры. Заметно, что температурная зависимость ниже 17,65° К мала, что обусловлено потерями в медной проволоке катушки. При 17,65° К ясно видно резкое возрастание сопротивления, которое достигает максимума в пределах 0,01°К от средних точек перехода (рис. 5). Сопротивление переменному току выше перехода падает до значения, близкого к значению сопротивления при 17,65° КТакой ход кривой сопротивления можно объяснить потерями на вихревые токи в промежуточном состоянии. Ниже 17,65° К образец находится в сверхпроводящем состоянии и потерь нет; выше 17,93° К высокое
Предыдущая << 1 .. 26 27 28 29 30 31 < 32 > 33 34 35 36 37 38 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама