Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 34

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 90 >> Следующая


О

Ко получена равной 4040А, что согласуется в пределах ошибок с результатами предварительных экспериментов.

Источниками случайных ошибок в определении Ао служат неопределенность в температуре, ограниченная чувствительность моста, выбор и наклон линии К (у) = Коу и ошибки в измерении радиуса проволок. Оценка ошибки в /,о, обусловленной этими источниками, дает величину меньше 10%. Главными источниками систематической

ИЗ
ошибки служат неровности поверхности порядка 1(Н см и большая, чем предполагалось, ширина промежуточного состояния. Экспериментальное значение Ао равно

—2900 А.

На рис. 8 показаны результаты измерения глубины проникновения для свинца. В случае полированных образцов значение Ао хорошо совпадают с литературными данными [16]-3,9 • 10_6 см. Для травленых образцов глубина проникновения увеличивается в 2,5 раза, т. е. на величину того же порядка, что и полученная ранее Лаор-маном и Шенбергом [13] на олове.

Обсуждение результатов

Результаты настоящей работы можно сравнить с выводами теории БКШ, с помощью полуэмпирической формулы Пиппарда, которая выводится из уравнений (5),

(6) и (10):

/ 0,181* > 20) И" (0.8 )akTe}' V

где а — проводимость.

Для 7’с=18° К и сопротивления 3*10“5 ом-см [17]

О

уравнение (20) дает Ао=1500 А, в то время как экспери-

О

мент дает величину 2900 А. Это можно считать хорошим совпадением, учитывая возможность систематических ошибок и неточности самой теории. В настоящем обсуждении мы попытались объяснить это расхождение за счет несовершенства теории.

К сожалению, имеющиеся в настоящее время экспериментальные данные не позволяют проверить теорию, использующую понятие эффективной массы. Имеются четыре экспериментально измеренные величины: глубина проникновения, удельная электронная теплоемкость [18], температура перехода и сопротивление в нормальном состоянии. Неизвестными остаются следующие величины: эффективная масса т*, число электронов в единице объема, равное vrzo, где по — атомная плотность и v -— валентность.

114
Можно использовать данные по электронной теплоемкости (уТ) для получения величины m* (vrio) ,г из выражения

уТ = ™^^у т (21)

Здесь, если дается значение у, то пг* определяется выбором v. Полученная при данном выборе v величина т* позволяет определить лондоновскую глубину проникновения

т* са

4nvn0e2 ) и скорость на уровне Ферми

hkF ti (Зл2)1/3 (vn,,)1/3

(22)

(23)

Зная скорость на уровне Ферми и температуру перехода из формулы (9), можно определить пиппардовскую длину когерентности ?о. Более того, затем можно определить среднюю длину свободного пробега А из соотношения

(24)

m*vF ' ’

Наконец, для определения Но, критического поля при

абсолютном нуле, имеется соотношение БКШ [3]:

^о_ _ fe2 / 3vn0 \1/3 Т2

8я ЗЙ2 \ я / 4 '

Уравнение (25) выведено для 2е0=3,5 kTc. Если ис-

пользовать значения у=150-10~4 кал!моль- град2 = 14,1 -103 эрг/см3 - град2 [18], 0=3* 1016 ом-смтх [17], п= = 5,45-1022 ат/см3 [8]1, то получаем данные, приведенные в таблице для различной ширины щели и валентности. Представленные значения — это совокупность параметров модели свободных электронов, вычисленных на основании данных по электронной теплоемкости Морина и Мэйта и по остаточному сопротивлению. Выбор значений v определялся следующим: значение \, равное 4,75, соответствует общему числу имеющихся электронов, ве-

О

1 Вычислено по данным с постоянной решетки, а=5,28 А.

8*

115
личина v, равная 1, соответствует обычному значению в электронной теории металлов и, наконец, v = 0,27 — это значение, выведенное в рамках однозонной теории по известному значению коэффициента Холла для NbsSn. Два значения ширины щели есть ни что иное, как значение, полученное на основании теории БКШ, и эта же величина, деленная на два. Минимальное значение энергети-

Вычисленные в приближении теории свободных электронов параметры Nb3Sn в нормальном, сверхпроводящем и смешанном состоянии как функция валентности и ширины энергетической щели

V 2&0(kT<,) О V1. А т* т О VA о А, А О г.. а v , см/сек Г
4,75 3,5 1500 14 390 10 125 1,7-10—7
1,8 2120 14 390 10 250 1,7-107
1 по 3,5 1900 23 1100 28 44 6-106
t ,w 1,8 2400 23 1100 28 88 6-106
3,5 3000 36 2630 68 18 2,4-10®
0,27 1,8 3380 36 2630 68 36 2,4-106

Продолжение

kp. см 1 Нс,э *2 *0 *2 X * р *2 V. • нсг° нс2-кэ
2,0 10е 5400 3 28 31 415 280
2,0-10® 2700 1,5 28 29,5 220 140
1,210е 5400 24 28 52 320 490
1,2-10® 2700 12 28 40 197 190
7,6-Ю7 . 5400 140 28 168 123 1600
7,6-107 2700 70 28 98 105 460

*| Вычислено по уравнениям (5) и (6). *2 Вычислено по уравнению (15).

ческой щели использовано для того, чтобы попытаться повысить вычисленное значение глубины проникновения.

Данные, приведенные в таблице, могут сравниваться с настоящими измерениями глубины проникновения, измерениями Шерри верхнего критического поля (см. стр. 200), оценками Хехта нижнего критического поля (см. стр. 139) и измерениями Купера величины dHc2ldt (см. стр. 90). В общем эти измерения приводят к следующим значениям: Ясг~ 160—180 кэ, #с1 = 190 э и
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама