Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 43

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 37 38 39 40 41 42 < 43 > 44 45 46 47 48 49 .. 90 >> Следующая


1 Как правило, аКрит — структурно чувствительный параметр.

140
лей, и в котором В0 зависит как от а, так и от толщины проволоки. Фридель с сотрудниками [7] принимает

акрит=— | Jr.B | и далее, из термодинамических сообра-

С

жений, Jc=c/4jtrot Н (В), где Н(В) — приложенное поле, которое дает магнитную индукцию В при термодинамическом равновесии (т. е. в абрикосовском смешанном состоянии). Проще всего предположить, 4to.Jc постоянная величина; приняв это, Бин [8] смог объяснить намагничивание спеченного l^Ga и свинца в пористом стекле в средних полях. Очевидно, что в рамках любой из этих теорий нельзя ожидать обратимости намагничивания сверхпроводников II рода с конечным аКрит в поле выше Hci. Если поток начинает двигаться только по достижении акрит, уменьшение приложенного поля должно генерировать второй фронт, исходящий от внутренней поверхности. Если приложенное поле только увеличивается, такая конфигурация поля недостижима. С другой стороны, можно предположить, что при уменьшении приложенного поля на поверхности индуцируется ток противоположного направления с плотностью Jc. Когда приложенное поле полностью снимается, остаются внешние и внутренние слои тока противоположного направления; поля, генерируемые ими, будут уничтожаться в глубине сверхпроводника. Ясно, что поток остается в «ловушке» между слоями.

В этой статье приводятся результаты измерений таких токовых ловушек в частицах Nb3Sn, полученных методом осаждения в вакууме. Для исследования/применялись поля вблизи #сь появление и исчезновение магнитного момента образца фиксировалось с помощью магнитометра с колеблющейся катушкой [9]. Каждое измерение проводилось с образцом без захваченного потока, т. е. токовая ловушка разрушалась нагревом образца выше Тс с последующим охлаждением в отсутствие поля. Пороговое поле для проникновения потока определялось методом экстраполяции (см. ниже), по кривой зависимости остаточного магнитного момента от приложенного поля; поле, при котором появлялся заметный момент, принималось как НгЛ. Кривизна характеристики вблизи порогового поля определяется плотностью критического тока на поверхности. Измерения охватывают область температур от 4,2 до 17,1° К (Тс = 18,3° К).

141
\

Методика эксперимента

Вакуумный и газошй канал

Жцдкии

гелий.

На рис. 1 показана схема прибора. Магнитометр заключен в камеру, помещенную в криостат с жидким гелием, и может быть изолирован термически от гелиевой ванны путем откачки двойных стенок камеры. Камеру окружает ниобиевый соленоид, приспособленный для создания слабых полей (—200 э), необходимых для измерений вблизи #ci в Nb3Sn. Для других измерений использовались соленоиды, способные создавать высокие поля, но ниобиевый соленоид имеет определенные преимущества в отношении стабильности и воспроизводимости низких остаточных полей.

В камеру помещается кольцеобразный медный цилиндр с полыми стенками, на цилиндр намотан манганиновый нагреватель с бифилярной обмоткой на 400 ом, и ток, подводимый к нагревателю, разбалансирует мостик Уитстона, одно плечо которого, состоящее из сопротивления 57 ом мощностью в 0,1 вт, размещено в стенке цилиндра. Абсолютная температура измеряется с помощью газового гелиевого термометра, причем стенки кольцеобразного цилиндра служат колбой этого термометра. Стабильность температуры лучше 0,01° К. Образцы монтируются в медных стержнях, которые плотно прилегают к цилиндру. Стержни крепятся к цилиндру несколькими винтами. Непосредственно над цилиндром подвешивается колеблющаяся катушка магнитометра. Катушка диаметром 20 мм и толщиной 6 мм состоит приблизительно из 20 000 витков медной изолированной проволоки, покрытой силиконо-

Рис. 1. Криостат и магнитометр:

/ — образец; 2 — медный блок, несущий нагреватель, угольный термометр сопротивления и колбу газового термометра; 3 — колеблющаяся катушка; 4 — нио-бневый соленоид; 5 — инконеле-вая поддерживающая трубка; 6—инконелевая ведущая трубка; 7 — экран; 8 — фетровая муфта

142
>

вой резиной. Катушка совершает вынужденные колебания с частотой 50 гц и амплитудой 1 мм. Выходной сигнал, содержащий компоненту 50 гц, пропорциональную магнитному моменту образца, фильтруется и усиливается фазочувствительным детектором. Катушка разделена на три концентричные секции. Выходное напряжение с этих трех секций комбинируется так, чтобы полностью уничтожить фоновый сигнал, возникающий из-за градиента приложенного поля. Так как образец находится весьма близко к катушке (на 5 мм ниже), его момент очень слабо связан с внешней секцией. Таким образом, сигнал от образца в этом устройстве почти не ослабляется. Чувствительность магнитометра составляет 10~3 абсолютных магнитных единиц.

Так как величина захваченного потока в поле, несколько превышающем Нс\, пропорциональна поверхности образца, большие экспериментальные преимущества дает использование порошковых образцов, полученных размельчением вакуумноосажденной пленки NbsSn. Выбранный образец NbsSn имел высокую температуру и малую ширину перехода. Результаты предварительных исследований этого образца приведены ниже.
Предыдущая << 1 .. 37 38 39 40 41 42 < 43 > 44 45 46 47 48 49 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама