Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 45

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 90 >> Следующая


з

ляется наличие острого пика при Я= РаспРеДеле_

ние для частиц неправильной формы будет иметь подобный же пик; окончание, распространяющееся до значений, превышающих 3/2Я0, не играет существенной роли, поскольку участки с большим Я занимают лишь малую часть поверхности. Пороговый сигнал при этом будет до некоторой степени размыт. Однако, экстраполируя от больших полей, можно фиксировать пороговое поле в пределах разумной ошибки. Для проверки этого утверждения идентичные измерения захвата магнитного потока были проведены на образце, состоящем из нескольких кусков стальных лент, покрытых NbsSn, сложенных вместе и расположенных параллельно магнитному полю. Здесь геометрия была идеальной, каждая поверхность ленты находилась в однородном поле. Не было найдено никакого существенного отличия в форме кривой захвата потока (см. рис. 2) для лент. Это подтверждает надежность данных, полученных на порошковых образцах.

Наконец, так как каждый элемент поверхности частицы захватывает момент, пропорциональный (Я— —Яс1)2, то из малого разброса распределения в соответ-

146
ствии с уравнением (5) следует, что общий захваченный частицей момент будет пропорционален (Я—ЯС1 )2, где Я=1‘Яр<Ш=4/яЯ0. Таким образом, «среднее поверхностное поле», которое отложено по оси абсцисс на рис. 2, получается умножением поля соленоида на 4/л. Из уравнения (4) также следует, что каждая частица с радиусом а эквивалентна пластинке с площадью поверхности п2а2. Пластинка с такой площадью поверхности будет приобретать в точности такой же захваченный момент, как и частица.

/

Классическая модель захвата потока

Для объяснения формы кривой захваченного момента в зависимости от поля, особенно вблизи Яс], где захваченный поток состоит из нескольких абрикосовских вихрей, находящихся вблизи поверхности, в области, сравнимой с глубиной проникновения, предлагается классическая модель захвата потока. Представим себе, что поле и токи внутри проводника распределены однородно. Как и в предыдущем разделе, мы для простоты предположим, что сверхпроводник имеет бесконечную плоскую поверхность, параллельную приложенному полю.

Если Я<ЯсЬ поле внутри сверхпроводника можно

представить в виде б = Яехр|------^-|, где К — экспери-

ментальная глубина проникновения. Можно утверждать, что, независимо от величины приложенного поля Я, любое изменение поля бЯ наводит в сверхпроводнике инкрементное поле 6б = бЯехр(—z/A) и, следовательно, в участках, где а>аКрИт, под воздействием перемещения потока конфигурация поля будет изменяться. Очевидно, что, если Я не слишком превышает ЯсЬ уменьшение Я до нуля не вызовет нигде превышения акрИт- Таким образом, окончательное распределение поля в пределах сверхпроводника будет равно разности между первоначальным распределением (после того, как Я было наложено) и полем В = Н exp {—z/h}.

В отношении первоначального распределения мы предполагаем, что, при внешнем поле ЯС1+бЯ, поле в пределах сверхпроводника монотонно уменьшается от

147
значения В = Яс1 + 8Я на поверхности до' B = Hci при z=t; за этой точкой поле задается выражением В = Нехр{—z/M . Для того чтобы величина захваченного потока была положительна, необходимо соблюдение условия t> Я1п(1 + бЯ/ЯС1). Определим среднее значение плотности электрического тока через J*c = cH/4nt. Нужно подчеркнуть, что мы сгладили действительное распределение тока. Только при наложении достаточно сильных полей, когда t'^>'k,J*c будет совпадать с плотностью критического тока /с, как упомянуто выше.

После вычитания из первоначального распределения поля величины (ЯС1 + 6Я)ехр {—z/K)— поля, которое возникает для полной компенсации приложенного поля, мы интегрируем остающееся поле в пределах от 2=0 до 2=оо. Этот интеграл представляет собой захваченный поток Ф на единицу длины поверхности. С точностью до величин второго порядка по б Я

Ф = 1(^±—нс1-1 Ья + А/_^уяс1(бЯ)2, (6)

) 2 ^ 4яJ*X J

где

~Я^> 1.

4nJc X

Захваченный момент на единицу площади поверхности дается выражением р,= (1/4я)Ф.

Наблюдаемый захваченный момент (см. рис. 2) зависит от б Я почти квадратично. Однако вблизи порога наблюдается отклонение от квадратичной зависимости и захваченный поток приближается к нулю медленнее, чем (бЯ)2. Этого и следовало ожидать, так как распределение р конечной ширины резко обрывается над порогом. Поэтому, полагая первый член в правой части уравнения

(6) равным нулю, получаем

4 nJ*X

(7)

(8)

4я 8л Нс1 v

Заметим, что уравнение (7) подразумевает линейный спад В от ЯС1+6Я на поверхности до Яс1 при z = t. От-

148
Сюда J* постоянно вплоть дО z=t. Если мы приравняем J* к Jcи в соответствии с формулой Кима примем окрИТ= =JC(B+B0), положим В и В0 равными Яс1 и используем оценочные значения аКрит = 2‘107 кгс-а/см2 (при 4,2°К)

(см. стр. 153) и А = 3000 А (см. стр. 98), то из формулы

(7) получим Яс 1^=200 э. Наблюдаемый порог равен 190 э (действительное поле соленоида Яо=140 э и оценка по

уравнению (5) дает Я =—Я0). Это расхождение нахо-

п
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама