Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 48

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 42 43 44 45 46 47 < 48 > 49 50 51 52 53 54 .. 90 >> Следующая


Сверхпроводники второго рода 'Nb3Sn и NbZr сохраняют высокую плотность тока без падения напряжения в сильных магнитных полях до критической плотности тока [7—9J. Возможно, что за этот факт ответственны пространственные дефекты, упомянутые выше, поскольку они препятствуют движению магнитного потока. Первые расчеты по данному вопросу были сделаны Андерсоном [3], который объяснил эксперименты Кима [2]

1 В работе Кароли (С а г о 1 i С. а. о. Phys. Ltrs, 1964, v. 9, p. 307) показано, что такая нормальная сердцевина существует и в вихревой модели. Прим. ред.

155
с помощью модели, предполагающей закрепление магнитного потока на пространственных дефектах, преодоление этого закрепления критической силой Лоренца и возможное течение магнитного потока с ограниченной скоростью в зависимости от приложенной силы и «вязкости» среды.

При Г=0°К магнитный поток в областях с низким параметром упорядочения задерживается потенциальными барьерами и никакое движение невозможно до тех пор, пока не будет достигнута критическая сила Лорен-ца-r При этом значении появляется конечное напряжение в образце. Если в среде выделяется достаточное количество тепла, то повышение температуры может привести к катастрофическому разрушению сверхпроводящего состояния. При более высоких температурах под действием сил Лоренца всегда возможен термически активированный крип, а критический ток определяется наименьшим экспериментально определяемым напряжением в образце. Если не происходит быстрого разрушения сверхпроводимости вследствие локального нагрева, то можно наблюдать обратимое напряжение, которое пропорционально скорости движения магнитного потока и приложенному магнитному полю.

Модель сил Лоренца приводит к следующему выражению для критической плотности тока в поперечном магнитном поле при Н^>Нс1:

где а—постоянная материала, которая характеризует эффективность центров закрепления, их плотность и распределение [3, 10, 11].

Андерсон показал далее, что

а = а[Нс(Г)]*-ЬТ, (3)

где ЯС(Г) —термодинамическое критическое поле, а и Ъ постоянные, которые являются функцией плотности центров закрепления, размера элемента магнитного потока, силы закрепления и не зависят от температуры.

В области, где JH>a, возможно движение доменной структуры, которое приводит к диссипации энергии:

'-'¦(т /я—™'- <4>

156
где t — длина образца; / — полный ток; N — чйсЛо элементов магнитного потока; v — скорость движения магнитного потока; Kv — сила трения, действующая на один элемент магнитного потока.

Из уравнения (4) ясно, что дополнительная работа от источника тока входит в работу, совершаемую элементами магнитного потока против сил трения. Уравнение (4) эквивалентно выражению Кима [12], если допустить квантование магнитного потока и предположить, что K=d/r\, где d — толщина образца и г] — коэффициент вязкости, введенный Кимом [12].

Изложенная выше теория, как было показано [2, 8, 9], количественно и качественно находится в хорошем соответствии с экспериментальными данными, в частности с экспериментами Кима [2] по намагниченности трубок. Недостаток этой теории заключается в невозможности количественно выразить константы а, b и т] через параметры материала. Данные, рассмотренные в настоящей статье, дополняют эксперимент Кима [2], где к образцам подводился внешний ток и контролировался угол между направлениями магнитного поля и тока. Эти результаты подтверждают интерпретацию Кима [2] и Андерсона [3] и приводят к некоторому обобщению теории, включая случай неперпендикулярного направления магнитных полей. Важно отметить, что обсуждаемые результаты убедительно подтверждает возможность применения модели сил Лоренца к образцам с внешним током в продольном магнитном поле.

Настоящие результаты представляют собой первую попытку систематической корреляции параметров модели сил Лоренца с материальными свойствами реального сверхпроводника Nb3Sn, имеющего высокое критическое магнитное поле и высокую критическую плотность тока.

Ранее [8, 9] нами была показана для большого числа образцов зависимость критической плотности тока в Nb3Sn от магнитного поля и от величины угла. Образцы получали восстановлением водородом хлоридов ниобия и олова на керамических подложках. Критический ток определяли по появлению напряжения на потенциальных контактах образца. При низких магнитных полях непосредственно за появлением разности потенциалов обычно следовало разрушение сверхпроводящего состояния. На рис. 1 и 2 показаны типичные результаты

157
определения критического тока в магнитных полях дО 20 кэ. Из рис. 1 видно, что критический ток в продольном магнитном поле быстро увеличивается при низких маг-

Рис. I. Зависимость продольного и поперечного критического тока в образце Nb3Sn от магнитного поля:

1 — продольная ориентация образца; 2 — поперечная ориентация

нитных полях до некоторого постоянного значения и да-лее остается неизменным. С другой стороны, наблюдает-

ся непрерывное падение поперечного тока. На рис. 2 показана сильная угловая зависимость критического тока в магнитном поле 20 кэ. Макси-
Предыдущая << 1 .. 42 43 44 45 46 47 < 48 > 49 50 51 52 53 54 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама