Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 74

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 68 69 70 71 72 73 < 74 > 75 76 77 78 79 80 .. 90 >> Следующая


О V3 Q25 0J8 0,61 0,63 076 0,89 Щ № 1,27 IfiO 1,SZ Радиус, w

Рис. 2. Радиальное распределение магнитной индукции в стопке из четырех дисков, состоящих из одного кольца (обозначения те же, что и на рис. 1)

240
Некоторое представление о распределении токов

в,дисках можно получить, вычисляя значение [у В], пропорциональное /с. Если имеется только азимутальная составляющая тока /е , то rot имеет тоже только одну компоненту dBr/dz — dBz/dr. Полагая dB,/dz<сdBJdr. что можно сделать в нашем случае, так как Bz^>Br, получаем dBJdr^dB/dr—/с. Зависимость dB/dr от г для дисков, состоящих из восьми колец, в части цикла, соответствующей экранировке, при Н=4 кэ показана на

~2\------1____1----1_____I____I____L

0,25 0,38 0,51 0,63 076 0,89 1,02 1JU Радиус, ш си

Рис. 3. Радиальное распределение сверхпроводящего тока при Н=4 кэ:

t — диски из восьми колец; 2 — сплошные диски

рис. 3 пунктирной линией. Из него видно, что ток во всем диске имеет одно направление вокруг отверстия и что /с достигает максимальной величины на наружном крае диска, где В (г) также максимально. Очевидно, соотношение Jc — a/(B+B0), предложенное Кимом [1], не выполняется; возможная причина этого — резкое отличие геометрии образца от идеальной геометрии длинной тонкостенной трубки или допущения, принятые относительно dB/dr..

Наличие максимумов и минимумов на кривой В (г) в дисках из одного кольца (рис. 2) означает, что в этих точках dB/dr, а следовательно, и /с меняют знак, как показано сплошной кривой на рис. 3, построенной для части цикла, соответствующей экранировке, при Н=4 кэ. Как мы и предполагали ранее, более низкие значения Hs и Ht у этих дисков вызваны токами, протекающими в них в противоположном направлении.

241
Кривые В (г) для дисков из четырех и двадцати колец также имеют максимумы и минимумы, что указывает на наличие токов противоположного направления (рис. 4,сиб).

0,13 0.25 0,38 0,51 0,63 0.76 0.89 1.02 Щ 1.27 1.U01,52 Радиус,нм а

О 0,13 0,25 0,38 Ц51 0,63 0,76 0,89 1,02 1,14 1,27 Радиус, мм

Рис. 4. Радиальное распределение магнитной индукции в стопке из четырех дисков, состоящих нз четырех (а) и двадцати (б) колец (обозначения те же, что и на рис. 1)

Некоторые результаты экспериментов с фарадеев-ским вращением плоскости поляризации показаны на рис. 5 и 6, где приведены серии последовательных фотографий поверхности дисков в полях, меняющихся в соответствии с описанными циклами. На каждой фотографии видно около половины диска. Волнообразная структура, одинаковая для обеих серий, связана с неоднород-

242
ностями церий-фосфатйого стекла, в котором, как видно на фотографиях, образовались трещины. Фотографии получены на поляроидах, скрещенных на 90°, поэтому темные места соответствуют областям слабого поля. В серии, показанной на рис. 5, для четырех дисков из восьми колец наблюдается довольно симметричная кар-

--1.Ч -ъм'ъ

Рис. 5. Фарадеевское вращение при проникновении магнитного поля в стопку из четырех дисков, состоящих из восьми колец; внешнее поле, кэ:

1 — 0; 2 — 4: 3—2,4: 4 — 3,4; 5 — 5,2; 6 — 3.4; 7 — 2,1; 8 — 0; 9 — 0,7; /0—1,4; 11 — 2.1; 12— 3,43

тина проникновения в полях, возрастающих от 0 до 5,1 кэ (рис. 5, от 1 до 5). При дальнейшем снижении поля до нуля (от 6 до 8) поток выходит из дисков также симметричным образом. В нулевом внешнем поле в дисках остается захваченный поток как в отверстии, так и в теле дисков, что видно по светлой области (?). На тех же фотографиях можно видеть темную полосу, соот-

‘ 243
ветствующую условию,5=0 на поверхности дисков а также тусклую полосу отрицательного поля рблизи наружного края. По мере того, как внешнее поле становится все более отрицательным (от 9 до 12), полоса 6=0 сдвигается внутрь. В последовательности фотографий от

9 до 12 можно различить отдельные кольца в дисках, указывающие ожидаемые разрывы плотности тока на о* few 1СЛ~кклуь.

Рис. 6. Фарадеевское вращение при проникновении магнитного поля в стопку из четырех дисков, состоящих из одного кольца; внешнее поле, кэ:

1—0; 2— 1,0; 3—1,4; 4—1.8; 5—2.4; 6 — 3,1; 7 — 6.2; 8 — 2.7; 9 — 2.1; /0 — 1,4; //-0,7; /2-0

линиях гравировки, а также дающие представление о разрешении прибора. Итак, видно, что эксперименты с фарадеевским вращением плоскости поляризации находятся в согласии с данными по магнитосопротивле-нию, показанными на рис. 1.

В серии снимков на рис. 6, полученных на четырех дисках из одного кольца, радиальное проникновение по-

В44
ля несимметрично. После первоначального однородного проникновения (2) возникает малая область с сильным полем (3), которая расширяется по мере роста поля, пока не захватит центрального отверстия (4). С этого момента поток распространяется почти симметрично от внутреннего края наружу и от внешнего внутрь, создавая, таким образом, минимум в значении В, как уже мы видели на рис. 2. При ослаблении Н поток выходит из центрального отверстия через тот же участок, что можно видеть по темному пятну на поверхности дисков (фотографии от 8 до 12). Нет никаких доказательств того, что в диске образуется большое число островков с сильным полем. Отсюда следует, что ток противо-' положного направления возникает при проникновении потока через сверхпроводящее кольцо в одной или нескольких точках, а не в результате распада пленки на большое количество малых областей с локально циркулирующими токами, как предполагалось в первой работе
Предыдущая << 1 .. 68 69 70 71 72 73 < 74 > 75 76 77 78 79 80 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама