Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Другое -> Шмидт В.В. -> "Сверхпроводящее соединение ниобий- олово" -> 82

Сверхпроводящее соединение ниобий- олово - Шмидт В.В.

Шмидт В.В. Сверхпроводящее соединение ниобий- олово — М.: Металлургия, 1970. — 294 c.
Скачать (прямая ссылка): sverhprovodyashiy1970.djvu
Предыдущая << 1 .. 76 77 78 79 80 81 < 82 > 83 84 85 86 87 88 .. 90 >> Следующая


20 30 40 50 60

Поперечное магнитное поле н, кэ 5

1

I

Поперечное магнитное пвле Н,кэ
что показано на рис. 2,6. При напряженности магнитного поля выше 28 кэ характеристика /г (Н) удовлетворяет уравнению (4) независимо от того, что воздействует вначале— ток или поле. Однако ниже 28 кэ наблюдается отклонение от уравнения (4) и переход от сверхпроводящего к нормальному состоянию происходит случайно, как в экспериментах 13—19 (рис. 2,6). Подобное поведение частично можно объяснить теорией Андерсона (4], которая предполагает, что линии магнитного потока прикрепляются к макроскопическим дефектам решетки и отрываются от них под действием силы Лоренца, [/•?]. Когда эта сила превышает критическое значение, начинается ползучесть (крип) линий магнитного потока; впоследствии крип становится турбулентным и происходит быстрое разрушение магнитной структуры, что служит причиной потери сверхпроводимости. Диссипация энергии в процессе движения магнитного потока обратно пропорциональна приложенному поперечному магнитному полю [5]. По достижении уровня диссипации выше критического происходит разрушение структуры магнитного потока. Для одного и того же материала мож^о ожидать повышения стабильности по мере увеличения магнитного поля. Материал, который стабилен только в полях, напряженность которых выше некоторого определенного значения, называется частично стабильным. Область нестабильности может простираться от нуля до 5—10 кэ или даже до 50—60 кэ.

На рис. 2,е в качестве примера показано поведение ленты из станнида ниобия, которая обладает повышенной нестабильностью в поперечных магнитных полях вплоть до 12 кэ. Большое количество испытаний в области неустойчивости показало, что расположение точек перехода от сверхпроводящего к нормальному состоянию носит случайный характер, неудовлетворяющий уравнению (4), и до некоторой степени зависит от условий испытания, например, от скорости изменения тока и магнитного поля.

В таблице приведены обобщенные результаты испытаний некоторых нестабильных образцов. Большое число нестабильных образцов подвергали испытаниям при различных скоростях увеличения тока в постоянном магнитном поле и различных интервалах между испытаниями. Например, образец, испытанный в магнитном поле 50 кэ

270
при скорости нарастания тока 0,5 а/сек и с произвольными интервалами между испытаниями, переходил в нормальное состояние при токах 38, 62, 70 и 82 а. Аналогично в различных магнитных полях и при больших и малых интервалах между испытаниями также наблюдалось совершенно случайное поведение. Исходя из результатов этих испытаний, можно сделать следующие выводы:

1. При любом постоянном магнитном поле последовательные испытания по критическому току при постоянной скорости повышения тока могут давать разброс, причем максимальное значение критического тока иногда может вдвое превышать наименьшее значение. Нет ни очевидного гистерезиса, ни зависимости от предыстории образца. Попытки получить согласующиеся значения критического тока путем нагрева образца между испытаниями выше критической температуры не изменили № случайно характера перехода.

Обобщенные результаты испытаний нестабильных образцов

Шифр образца Интервал между испытаниями, сек Скорость нарастания тока, а/сек Поперечное магнитное поле, кэ до 1 Кри стиг 2 тичес иуты 3 кий т & в эк 4 ок/с спер^ 5 о, мен1 6 ге 7
НДСб-1,1 Произвольный 0,5 50 38 82 70 62
» 3 50' 58 50 63 42 88 — —
НДС6-2,1 » — 50 50 — — — 100* — ,—
» — 60 — 52
» — 70 J — 45 100* — — —
НДС6-1,2 20 10 20 "94 95 90 — — — —
20 10 ~ЗБ ТО /Ь 7(Г 70 70 — —•
20 10 50 55 69 64 59 — — —
60 10 50 50 65 63 67 61 — —
20 10 50 68 68
5 10 50 70 70 69 — — — —
60 20 60 60 62 66 — — — —
15 20 60 57 58 59 — — — —
5 20 60 60 64 56 64 56 64 60
1 20 60 49 57 55 48 62 49 55
20 10 35 58 82 66 80 70 70 66
20 11 35 54 56 65 74 66 49 —
20 10 20 80 80 104 100 101 99 —

* Критический ток не достигнут.
2. Изменение скорости повышения тока в некотором постоянном магнитном поле также приводит к разбросу результатов.

3. Величина интервала между последующими измерениями критического тока в коротких образцах несущественна, если интервал превышает .5 сек после перехода образца в нормальное состояние.

Корреляция между свойствами прямых коротких образцов и соленоидов обсуждается в статье Шрейдера и Колондра (см. стр. 279).

Способы стабилизации ленты со слоем нестабильного покрытия NbgSn

Стабильность ленты со слоем Nb3Sn можно значительно повысить, применяя медное покрытие. Возможны два объяснения наблюдаемого явленияво-первых, медь может действовать как поглотитель вихревых токов, во-вторых, покрытие может понижать скорость перехода от сверхпроводящего к нормальному состоянию. Шунтирующее действие покрытия и выполнение им роли вторичной обмотки трансформатора также Дает дополнительное преимущество защите соленоида. Скорость перехода V от сверхпроводящего к нормальному состоянию рассчитывается и экспериментально и теоретически [6]. Приведем выражение для скорости перехода [7]:
Предыдущая << 1 .. 76 77 78 79 80 81 < 82 > 83 84 85 86 87 88 .. 90 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама