Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Промышленные производства -> Анохин В.3. -> "Практикум по химии и технологии полупроводников" -> 12

Практикум по химии и технологии полупроводников - Анохин В.3.

Анохин В.3., Гончаров Е. Г., Кострюкова Е. П., Маршакова Т. А. Практикум по химии и технологии полупроводников: учебное пособие — M.: «Высшая школа», 1978. — 191 c.
Скачать (прямая ссылка): poluprovodniki.djvu
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 81 >> Следующая


ление пара летучего компонента в процессе термической диссоциации ние диссоциации).

27

26

o

Рис. 14. Типы манометров:

- Вурдона; б — Боденштейяа; в — ложеч-вого типа; г —с плоской мембраной

Тензиметрические методы (методы измерения давления пащ Весовым методом в одном опыте можно исследовать зависимость условно разделяются на четыре группы: I) статические методы, в М> _= f(T), а также неограниченное число раз повторить опыт с одной торых изучаемая система находится в изолированном объеме п той же ампулой (если соблюдаются условия, близкие к равновесным) постоянной температуре; 2) квазистатические методы, в которых < | тем самым повысить точность определения. В однотемпературную стема сообщается с внешней средой, однако принимаются меры, огр |ечь помещается ампула с исследуемым веществом, находящимся в ничивающиемассообмен; 3) динамические методы, в которых давлен ,дном ее конце (рис. 15, а). С противоположной стороны ампулы при-; оценивается по количеству вещества, перенесенного потоком ине{ ,арен кварцевый шток, выходящий за пределы нагретой зоны. Конец ного газа, протекающего через систему; 4) кинетические мето, дока подвешивается к

(Лэнгмюра, Кнудсена и их рг ДНой из чашек аналити-новидности), в которых сведен еских весов. Вся систе-о давлении пара получают [а уравновешивается на основе представлений кине пециально изготовленной ческой теории газов. ;варцевой призме, нахо-

Наиболее корректные \ ,ящеися в печи1 ПРИ этом зультаты достигаются в стаї іа ампуле делается насе-ческих * методах, поскольку п ка, фиксирующая ее поэтом относительно легко дос южение на вершине этой гается и контролируется сое іризмьі. Пар летучего яние равновесия. Эксперим юмпонента при данной тальное исследование давлеї емпературе равномерно диссоциации разлагающи] іаспределяется по объему ¦ " ¦ полупроводниковых соеди імпульї, а соответствую-

ний осложняется многими факторами. К ним относятся высокие т ;ая потеря массы твердой пературы и давления в системе, а также агрессивность пара и р )азы регистрируется на плавов по отношению к большинству.применяемых материалов. Korj шалитических весах. Да-паровая фаза состоит из одного летучего компонента (например у вс< Iee с учетом объема ам-соединений AinBv), тензиметрические исследования упрощаются 'Улы и молекулярной Статический метод с использованием мембранного нуль-мая <ассы пара по уравнению метра. В этом методе вещество находится в замкнутом объеме, orf состояния идеальных га- . ничейном чувствительной мембраной, за положением которой мож 10в рассчитывают давле-

наблюдать. Изменение давления в системе компенсируется изменени !Ие- В данной схеме "показания весов не соответствуют внешнего по отношению к мембране давления инертного газа, котор ,стинному изменению массы при диссоциации. Расчет изменения измеряется манометром. О равенстве давлений судят по положені *ассы вещества следует вести по правилу моментов (рис. 15. б), мембраны относительно некоторого нулевого состояния. Мембрани введем следующие обозначения: Am — истинное изменение массы при манометры изготовляются различной формы и размера в зависимое ассоциации; Am1 и Am2 — массы пара соответственно в левой и пра-от диапазона давлений и необходимой точности измерений. Наибол !0И частях ампулы (относительно оси равновесия); Am3 — изменение распространены кварцевые спиральные манометры Боденштейна, ь 'оказаний весов; Z1, /2 и Z3 — плечи; V — общий объем ампулы; нометр Бурдона, манометр ложечного типа, а также манометр с пл< ~~ + 'г— длина ампулы. Если объемы ампулы слева и справа от кой мембраной (рис. 14). Ризмы не равны, следует принять во внимание так называемые «рас-

B области насыщенного пара метод позволяет непосредственно і ^Деленные моменты», обусловленные различными массами пара Дт, лучить общее давление в системе как сумму парциальных. В облас № Ws- Фактически в рассматриваемой системе действуют четыре мо-

Рис. 15. Схема установки для определения плотности пара весовым статическим мето-¦ дом (а) и схема расчета по правилу моментов (б):

1 — ампула; 2 — печй; S — кварцевый шток; 4 — весы; 5 — кварцевая призма; Є — термопара; Am — изменение массы вещества; Am1, Am1 — массы пара слева н справа от призмы; Am3 — изменение показаний весов

ненасыщенного пара возможно также определение плотности пар ш если известны общее количество вещества и объем реакционной камер Весовой статический метод. Метод привлекателен своей тех!

равновесие между которыми определяется следующим выраже-

логической простотой и достаточной воспроизводимостью РезУльЖпп ^ ^m> M3 = Z8Am3; M1 и M тов. Он позволяет определить массу пара, заключенную в известим РеДеляются по формулам объеме, а следовательно, его плотность. Давление пара рассчи* , 2

вается по уравнению Клапейрона—Менделеева,, при этом молекул* M1 = Am1 — = — Am —=_- Am

ная масса пара должна быть известна. ' ""2 Z 2 2/

M-M1 = M3-ZM2

(2.9)

распределенные моменты,

.(2.10)

M9.

(2

так как Am1 = Am(Z1//); Am2=Am(Z2//). При выводе (2.10) и (2,
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 81 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама