Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 2" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 1" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 12" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 11" (Журналы)

Петрянов-соколов И.В. "Научно популярный журнал химия и жизнь выпуск 10" (Журналы)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Резиновое и каучуковое производство -> Любартович С.А. -> "Реакционное формование полиуретанов" -> 89

Реакционное формование полиуретанов - Любартович С.А.

Любартович С. А., Морозов Ю., Третьяков О.Б. Реакционное формование полиуретанов — М.: Химия, 1990. — 288 c.
ISBN 5—7245—0551—7
Скачать (прямая ссылка): lubartovich.djvu
Предыдущая << 1 .. 83 84 85 86 87 88 < 89 > 90 91 92 93 94 95 .. 122 >> Следующая

Указанное явление уменьшения «кажущейся» вязкости интенсивно деформируемой наполненной системы до уровня вязкости олигомерной матрицы внешне похоже на явление сверханомалии вязкости (уменьшение эффективного касательного напряжения на стенке канала с ростом скорости течения) в наполненных консистентных смазках или термореактивных композициях, представляющих собой высоконаполненную смесь фено-
210
О 2 Ч В Х-10~3}Па 1 2 Щ
Рис. 3.9. Кривые течения смеси олигобутадиендиола с =3000 с техническим углеродом П245 при различном содержании наполнителя и температурах:
а — 40 СС, 50 мае. ч. (/) н 65 мае. ч. (2); 6 — 40 мае. ч. 20 °С </), 40 СС (2), 60 3С (3), 80 °С (4) и 100 °С (5)
лоформальдегидной смолы (олигомер со средней молекулярной массой 800—1200) с древесной мукой и другими компонентами [307, с. 69]. В [307] сверханомалия вязкости подобных систем объясняется тем, что в пристенных областях потока, где развиваются небольшие напряжения и скорости сдвига, происходит полное разрушение «каркаса», построенного из наполнителя, и образуется узкий слой, заполненный низковязкой матрицей (чистым олигомером), который выполняет роль смазки.
Для описания механического поведения вязкопластичных систем при т>тт имеется ряд полуэмпирических и эмпирических моделей:
» *
модель Шведова — Бингама т = tmsign f + r^; (3.6)
г * ¦
модель Гершеля — Балкли т = %т sign 4 + k\t\"-'у. (3.7)
Введение в уравнения sign у означает, что знаки хт и у должны совпадать, при этом достигается согласование знаков слагаемых в правой части уравнений с физическим требованием непременного возрастания абсолютного значения т с увеличе-
нием у (правило Воларовича — Гуткина) [303, с. 94].
Приведенные выше реологические модели объединяет наличие предельного напряжения сдвига или предела текучести, т.е. такого минимального касательного напряжения, ниже которого течение отсутствует или не может быть обнаружено обычными средствами реометрии. В работе [303, с. 47] приведено три воз-
211
т,/7ег т-10~3,Па
О 40 80 120 160 180 200 220 t,c 0 100 200 300 Ш t,c
Рис. 3.10. Кинетика изменения касательных напряжений в УОС на основе ОВД с Л1=3000 и с различным содержанием наполнителя при стационарном течении и после прекращения деформирования при 70 °С:
а —58,8 с-1; 10 мае. ч. (i), 30 мае. ч. (2), 40 мае. ч. (3) и 65 мае. ч. (4); 6 — 40 мас.ч.,
-у=5,45 с-1 (1), 58,8 с-1 (2) и 588 с-1 (3), пунктир — расчет по эмпирической модели Бии-гама
можных определения предела текучести (рис. 3.9,а): тт'— теоретический предел текучести идеального тела Бингама (или динамический предел текучести), определяемый как отрезок на оси напряжений, отсекаемый продолжением прямой части кривой течения; %т" — напряжение, соответствующее началу развития фактического течения (статическое напряжение сдвига); %т" — значение касательного напряжения, начиная с которого устанавливается линейная зависимость скорости сдвига от напряжения.
При анализе УОС используют, как правило, статический предел текучести Tm = Tm". Значение хт в, УОС увеличивается при снижении температуры материала и увеличении степени наполнения техническим углеродом или другими наполнителями (в частности, резиновой крошкой), достигая значений до 103— 104 Па.
В реологических уравнениях (3.6) и (3.7) используют параметр цр — коэффициент пластической вязкости, который для одноосного простого сдвигового течения можно определить как частное от деления разности напряжений сдвига и предела текучести на градиент скорости:
tip « (т —т»)/т. (3.8)
Пластическая вязкость характеризует внутреннее трение в любой точке области сдвигового течения, т.е. зоны, где
212
1^>тт. В системах линейного типа, описываемых моделью 111ведова— Бингама, пластическая вязкость является величиной постоянной, не зависящей от скорости сдвига. У вязкопластич-иых систем нелинейного типа пластическая вязкость является функцией градиента скорости и определяется по аналогии с моделью Шведова — Бингама. Так, для модели Балкли — Гершеля
Лр(Т) - (T-TmJ/T-fcM*-1. (3-9)
Наряду с пластической вязкостью при анализе вязкопластич-яых систем часто оперируют понятием «эквивалентной», или «кажущейся», вязкости ца, т.е. вязкости, определяемой по закону Пуазейля. Так, для тела Шведова — Бингама «кажущаяся» вязкость определяется по формуле
ria = T/Y = Tm/|Y| +пР. (3.10)
Как следует из (3.10), величины ца и цр сильно различаются между собой при малых и умеренных градиентах скорости (осо-
бенно при сравнительно больших %т). С ростом у величина ца убывает, что придает среде Шведова — Бингама сходство с псев-
допластичными телами. При у—мх> ца = цр.
Для нелинейных вязкопластичных сред также используется понятие «кажущейся» («эквивалентной») сдвиговой вязкости. В частности, для сред, описываемых уравнением Балкли — Гершеля, она рассчитывается из выражения
t1.-t/T-WM +?Мп-1 = т/М +Лр(Т). (З.П)
В определенных технологических ситуациях, в частности при импульсном или ступенчатом нагружении частично вулканизованных УОС или олигомерных смесей с эластичным наполнителем (резиновой крошкой), начинают заметно проявляться упругие свойства (в сочетании с вязкопластичнрстью). Простейшей линейной реологической моделью, описывающей поведение материала с указанным комплексом свойств, является трехэлементное тело Бингама, состоящее из элемента Гука с модулем упругости G и соединенной с ним последовательно системой, включающей последовательно соединенные элементы Ньютона с вязкостью rip и Сен-Венана с пределом текучести хт [308,
Предыдущая << 1 .. 83 84 85 86 87 88 < 89 > 90 91 92 93 94 95 .. 122 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама