Главное меню
Главная О сайте Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Аналитическая химия Ароматерапия Биотехнология Биохимия Высокомолекулярная химия Геохимия Гидрохимия Древесина и продукты ее переработки Другое Журналы История химии Каталитическая химия Квантовая химия Лабораторная техника Лекарственные средства Металлургия Молекулярная химия Неорганическая химия Органическая химия Органические синтезы Парфюмерия Пищевые производства Промышленные производства Резиновое и каучуковое производство Синтез органики Справочники Токсикология Фармацевтика Физическая химия Химия материалов Хроматография Экологическая химия Эксперементальная химия Электрохимия Энергетическая химия
Новые книги
Сидельковская Ф.П. "Химия N-вннилпирролидона и его полимеров" ()

Райт П. "Полиуретановые эластомеры" (Высокомолекулярная химия)

Сеидов Н.М. "Новые синтетические каучуки на основе этилена и олефинов" (Высокомолекулярная химия)

Поляков А.В "Полиэтилен высокого давления. Научно-технические основы промышленного синтеза" (Высокомолекулярная химия)

Попова Л.А. "Производство карбамидного утеплителя заливочного типа" (Высокомолекулярная химия)
Книги по химии
booksonchemistry.com -> Добавить материалы на сайт -> Высокомолекулярная химия -> Беднарж Б. -> "Светочувствительные полимерные материалы" -> 97

Светочувствительные полимерные материалы - Беднарж Б.

Беднарж Б., Ельцов А.В., Заковал Я., Краличек Я., Юрре Т.А. Светочувствительные полимерные материалы — Л.: Химия, 1985. — 296 c.
Скачать (прямая ссылка): photopolimers.djvu
Предыдущая << 1 .. 91 92 93 94 95 96 < 97 > 98 99 100 101 102 103 .. 139 >> Следующая

В настоящее время в научно-технической литературе разных стран [61, 62, 64] ставится под сомнение вопрос о перспективности использования плоской печати без увлажнения в полиграфических производствах, тем не менее ведущие полиграфические фирмы продолжают интенсивные работы в этой области.
Глава VII
РЕЗИСТЫ, ЧУВСТВИТЕЛЬНЫЕ К ЭЛЕКТРОННОМУ И РЕНТГЕНОВСКОМУ ИЗЛУЧЕНИЮ
Световая энергия поглощается селективно, тогда как излучения высокой энергии поглощаются менее избирательно, практически независимо от химического строения полимера. Существует несколько механизмов передачи энергии среде электронами. Преобладание того или иного механизма определяется прежде всего энергией электронов и в меньшей степени характером поглощающего материала. При высоких энергиях электронов ее потеря (пе-
212
редача) идет в основном на тормозное излучение, при низких энергиях преобладают упругие и неупругие столкновения. Кроме того, при низких значениях энергии необходимо учитывать упругое рассеяние электронов, при котором происходит изменение направления их движения с потерей определенного количества энергии.
Заряженные частицы с высокой энергией могут тормозиться вблизи атомных ядер среды с одновременной эмиссией тормозного электромагнитного излучения. Энергия частиц при этом постепенно уменьшается пропорционально z'?Z'?/m2, где z — заряд частицы; Z — атомный номер элемента (заряд ядра); т — масса частицы. Из этого следует, что в веществе, содержащем элемент с высоким атомным номером, в большей степени происходит потеря энергии на излучение; она преобладает при энергии электронов выше 10 МэВ, если же энергия ниже 100 кэВ, то тормозным излучением пренебрегают. В этом случае энергия заряженных частиц может теряться при взаимодействии с электронами среды, в результате возникают возбужденные и ионизированные атомы и молекулы. Бете [1,2] предложил уравнение для вычисления потерн энергии на возбуждение и ионизацию
dE 2Ne*Z Г m0v2E , ?--ш А
+1 - p2 + -?-(i - УГ=Т2)2] (vii. i)
где v — скорость электронов; с — скорость света; $ = v/c; I — средний потенциал возбуждения атомов вещества; N — число атомов в 1 см3 вещества; т0 — масса покоя электрона; е—заряд электрона.
При упругих столкновениях заряженные частицы, в том числе и электроны, могут отклоняться от первоначального направления (рассеяние) под влиянием электростатического поля ядер атомов, входящих в состав вещества среды. Рассеяние преобладает над другими механизмами взаимодействия заряженных частиц с веществом среды при низких энергиях электронов и у веществ, состоящих из атомов с большими атомными номерами.
Максимальный пробег электрона можно описать следующим уравнением [3]:
dE (VIL2>
о
Для энергий в интервале от 0,01 до 2,5 МэВ можно руководствоваться, например, эмпирическим уравнением (VII. 3)
#макс = 412?Г1 (VII. 3)
где п = 1,265—0,0954 \пЕ.
Для энергий 2,2—20 МэВ предложено уравнение (VII. 4)
#макс=°530?- 106 (VII. 4)
Пробег электронов измеряют экспериментально, определяя число электронов, проходящих через материал.
213
Линейной потерей энергии (ЛПЭ) называют линейную скорость ¦потери энергии частицей или излучением, проходящим через материал. В первом приближении ЛПЭ может быть вычислена простым делением общей потери энергии частицы на длину ее пути. Такое вычисление, однако, весьма неточно, так как потеря энергии меняется при уменьшении скорости частицы, а энергия ионизирующей частицы не поглощается локально, а передается среде с помощью вторичного излучения. Например, энергия у-излучения и рентгеновского излучения передается в итоге посредством вторичных электронов, которые имеют широкий спектр энергий с разной ЛПЭ. В тех случаях, когда средний потенциал возбуждения известен, можно ЛПЭ вычислить, например, по уравнению (VII. 1) или по другим уравнениям, описывающим иные механизмы потери энергии. Значения ЛПЭ увеличиваются в ряду: у-кванты < электроны высоких энергий < рентгеновское излучение малых энергий < В-частицы < тяжелые частицы. Для электронов, проходящих через полиэтилен, ЛПЭ — (980/?)1?(0,2?) • 10-' эВ/нм, при Е = 0,25 МэВ ЛПЭ = 2- Ю-3 эВ/нм и возрастает до 23-10~3 эВ/м при Е = 1 кэВ.
Основным количественным параметром, характеризующим степень облучения, служит поглощенная доза. Она определяется как усредненное количество энергии, поглощенное в объеме единичной массы вещества. Изменение дозы во времени представляет собой важную характеристику облучения. Количественное описание радиационно-химических процессов как элементарных, так и результирующих, требует, кроме обычных интегральных и дифференциальных величин, введения соотношения между поглощенной лучистой энергией и химическим результатом ее действия. Для этой цели служит радиационно-химический выход д, представляющий собой число химических изменений при поглощении 100 эВ лучистой энергии.
VII. 1. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В ПОЛИМЕРНЫХ СЛОЯХ
В потоке электронов отдельные частицы взаимодействуют друг •с другом [4]. Рассеяние электронов ведет к распространению электронного излучения по всем направлениям. Следовательно, и элек-тронорезист (рис. VII.!) экспонируется в тех местах, куда первоначально не направлялся пучок электронов. Поток электронов в слое резиста делят на излучение, сохраняющее направление первоначального пучка, и обратно отраженное электронное излучение. На рис. VII. 2 показаны рассчитанные методьм Монте-Карло траектории 100 электронов в слое резиста на подложке при разных ускоряющих напряжениях. Хорошо заметна доля электронов, имеющих направление первоначального пучка, и рассеянных. При 10 кВ рассеянные электроны расходятся на расстояние около 1 мкм, а при 20 кВ —уже на 3—4 мкм.
Предыдущая << 1 .. 91 92 93 94 95 96 < 97 > 98 99 100 101 102 103 .. 139 >> Следующая

Авторские права © 2011 BooksOnChemistry. Все права защищены.
Реклама